路德维希·玻尔兹曼

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路德維希·玻爾茲曼
Boltzmann2.jpg
路德維希·愛德華·玻爾茲曼
出生 1844年2月20日(1844-02-20)
奥地利 奧地利帝國維也納
逝世 1906年9月5日(62歲)
 奥匈帝国的里雅斯特附近的杜伊諾(今屬義大利
自殺
居住地 奥地利 奧地利
德意志帝国 德國
国籍 奥地利 奧地利
 奥匈帝国
研究領域 统计力学
任职於 格拉茨大學
維也納大學
慕尼黑大學
萊比錫大學
母校 維也納大學
博士導師 約瑟夫·斯特藩
博士學生 保罗·埃伦费斯特
en:Philipp Frank
en:Gustav Herglotz
en:Franc Hočevar
en:Ignacij Klemenčič
en:Lise Meitner
著名成就 统计力学
玻爾茲曼常數
斯特藩-玻尔兹曼定律
波茲曼常數
馬克士威-波茲曼分布
波茲曼方程式德语Boltzmann equation
签名

路德维希·爱德华·玻尔兹曼德语Ludwig Eduard Boltzmann ,1844年2月20日-1906年9月5日)是一位奥地利物理学家哲学家。作为一名物理学家,他最伟大的功绩是发展了通过原子的性质(例如,原子量电荷量,结构等等)来解释和预测物质的物理性质(例如,粘性热传导扩散等等)的统计力学,并且从统计意义对热力学第二定律进行了阐释。

生平简介[编辑]

幼年及受教育经历[编辑]

玻尔兹曼生于奥地利首都维也纳。其父,路德维希·格奥尔格·玻尔兹曼是一名税吏。他的祖父是一个自柏林移居至维也纳的钟表制造商。而他的母亲卡特琳那·玻恩芬德(Katharina Pauernfeind)来自萨尔茨堡。他从他的家教那里接受了基础教育,而后在上奥地利林茨就读高中。当他15岁时,他的父亲去世。

玻尔兹曼自1863年开始在维也纳大学攻读物理学。指导过他的老师有约瑟夫·洛施密特约瑟夫·斯特藩安德烈亚斯·冯·爱廷豪森约瑟夫·佩兹伐。玻尔兹曼在斯特藩的指导下在1866年获得理学博士学位。他的学位论文是主题是分子运动论。1867年,他成为无俸讲师 (Privatdozent)。在获得博士学位后,玻尔兹曼又当了两年斯特藩的助手。而正是斯特藩使玻尔兹曼了解了麦克斯韦的工作.

学术生涯[编辑]

1869年,其25岁时,借助斯特藩的推荐信,[1] 他受聘为格拉茨大学数学物理学教授。1869年,他与罗伯特·本生利奥·格尼斯伯格(Leo Königsberger)在海德尔堡共事数月,而后他1871年与古斯塔夫·基尔霍夫赫尔曼·冯·亥姆霍兹在柏林合作过。1873年,玻尔兹曼成为维也纳大学的数学教授直至1876年。

1887年,格拉茨,玻尔兹曼和他的共事者。(站立者,左起)瓦尔特·能斯特海因里希·斯特伦茨(Heinrich Streintz),斯凡特·奥古斯特·阿伦尼乌斯,希尔克(Hiecke),(坐者,左起) 奥林格(Aulinger), 阿尔伯特·冯·爱廷豪森,玻尔兹曼, 伊格内修斯·克莱门季奇(Ignacij Klemenčič),豪斯曼尼格(Hausmanninger)

1872年,玻尔兹曼与格拉茨的一位有抱负的数学和物理老师,亨丽埃特·艾根特拉,相遇。当时奥地利的大学不录取女性,她在试图旁听当地大学讲授的课程时被拒。她在玻尔兹曼建议下进行了申诉,并获得了成功。1876年7月17日,他们结为伉俪。他们育有三个女儿和两个儿子。之后,玻尔兹曼回到格拉茨成为实验物理学教授。斯凡特·奥古斯特·阿伦尼乌斯瓦尔特·能斯特都在格拉茨受过他的教导。[2][3]他在格拉茨度过了十四年快乐的时光。而正是在那里,他发展起他对自然界的统计概念。1885年,他成为奥地利皇家科学院院士,而后,1887年,他成为格拉茨大学的校长。1888年,他被推选为瑞典皇家科学院院士。

1890年,玻尔兹曼受聘为慕尼黑大学的理论物理学教授。1893年,他继承他的导师约瑟夫·斯特藩成为维也纳大学的理论物理学教授。

晚年[编辑]

玻尔兹曼晚年投入了大量精力来捍卫他的理论。他与他维也纳的同事,特别是1895年成为哲学及科学史教授恩斯特·马赫,交恶。同是在1895年,格奥尔格·亥姆威廉·奥斯特瓦尔德吕贝克的一次学术会议上提出了“活力说”。他们认为能量,而非物质,是宇宙的主要组分。玻尔兹曼及支持他原子理论的物理学家与之进行了旷日持久的争论。[4]1900年,玻尔兹曼受威廉·奥斯特瓦尔德之邀来到莱比锡大学[5]在马赫因为健康状况欠佳而退休之后,1902年,玻尔兹曼回到了维也纳。[6]1903年,他与古斯塔夫·冯·埃舍里希(Gustav von Escherich) 及埃米尔·穆勒(Emil Müller)一起创建了奥地利数学学会. 他在维也纳的学生包括卡尔·普里布拉姆(Karl Přibram),保罗·埃伦费斯特莉泽·迈特纳.

在维也纳,玻尔兹曼教授物理学,同时他也讲授哲学。他关于自然哲学的演讲非常受欢迎,在当时引起相当大的关注。他首次演讲即大告成功。演讲在当地最大的报告厅举行,可依旧人满为患以至楼梯上都站满了人。由于玻尔兹曼的哲学演讲大获成功,当时的奥匈帝国皇帝也在皇宫接见了他。

玻尔兹曼晚年精神状况欠佳,情绪经常起伏不定。(与躁郁症症状类似)他自嘲式地将他变化不定的情绪归咎于他在忏悔星期二圣灰星期三间出生。[7]迈特纳指出与玻尔兹曼亲近的人都能看出他有严重的抑郁和自杀倾向。

1906年9月5日,在的里雅斯特附近的杜伊诺度假时,玻尔兹曼在情绪失控中自缢身亡。[8][9]他被葬于维也纳中央墓地,他的墓碑上镌刻着 玻尔兹曼熵公式:

S = k \cdot \log W \,

其中log表示自然对数

哲学观点[编辑]

玻尔兹曼的分子运动论是在预设原子分子确实存在前提下建立的。但当时几乎所有的德国哲学家和许多科学家,像恩斯特·马赫物理化学威廉·奥斯特瓦尔德,都不认为它们实际存在。十九世纪九十年代,他试图通过建立一种绕过讨论原子是否存在来折衷原子论和反原子论的立场。他的解决方法是引用赫兹的理论,将原子仅仅归为一种物理模型——原子论者可以认为这个模型就是实实在在的原子,而反原子论者可以认为原子是一个有用但并非实际存在的模型。但这并没有使双方满意。而由于玻尔兹曼对于原子和分子存在的假定及对热力学第二定律统计意义上的解释,奥斯特瓦尔德及众多“纯粹热力学”的拥护者更进一步试图去否定分子运动论和统计力学的合理性。

而在世纪之交,玻尔兹曼的科学工作受到一个新兴思潮的威胁。一些物理学家,包括马赫的学生,古斯塔夫·焦曼(Gustav Jaumann),认为赫兹的理论中的所有的电磁现象都是连续变化的,而所有的物理现象最终都可以还原为电磁现象。由于原子和分子的存在会破坏这种连续性,因而它们并不存在。这一思潮深深打击了玻尔兹曼,因为它可能意味着他的分子运动论及对热力学第二定律统计意义解释的终结。

而1901年,马赫离职后, 玻尔兹曼重返维也纳,并决定自己从哲学意义上来解释自己的物理学理论来应对对其的质疑,但不久又再次受挫。1904年,在圣路易斯举办的一个物理学会议上,与会的大多数物理学家否定原子的存在。他没有受邀参加物理学部分的讨论,更在应用数学部分讨论受阻。他认为对于科学家来说,去克服从过去继承来的哲学理念是非常困难的。

1905年,玻尔兹曼试图通过与弗朗兹·布伦塔诺的广泛交流来进一步理解哲学的本质以使科学摆脱它的影响,但他本人也对这个想法没有什么信心。1906年,他的精神状态已经糟糕到他不得不离职。当年9月他在与他妻子及女儿在意大利的的里亚斯特度假时自缢身亡。[10]

物理学成就[编辑]

玻尔兹曼最重要的科学方面的贡献是分子运动论,其中包括研究气体分子运动速度的麦克斯韦-玻尔兹曼分布,基于经典力学的研究能量的麦克斯韦-玻尔兹曼统计玻尔兹曼分布。它们能在非必须量子统计时解释许多现象,并且更深入的揭示了温度热力学系统状态函数的物理意义。

1898年玻尔兹曼所作碘分子的图示,其中原子“敏感区域”α和β发生重叠。

当时多数物理学家并不像他一样深信原子分子的切实存在。而苏格兰詹姆斯·克拉克·麦克斯韦美国约西亚·吉布斯,以及自约翰·道尔顿1808提出原子论来的大多数化学家却深信原子和分子的存在。玻尔兹曼和当时德国首级的物理学刊物的编辑进行了旷日持久的争论。这些编辑只是将原子和分子当作方便的理论模型而并不愿将它们与现实联系起来。在玻尔兹曼去世后数年,让·佩兰阿尔伯特·爱因斯坦1905年的研究基础上对于胶体悬浮物的研究(1908–1909),测定了阿伏伽德罗常量玻尔兹曼常数,并向世界证明了原子和分子确实存在

玻尔兹曼还在分子运动论中发现了熵和微观状态的概率分布的对数关系,[11]并提出著名的玻尔兹曼熵公式[12][13]

 S = k_B \ln W \,

其中k = 1.3806505(24) × 10−23 J |K−1,称作玻尔兹曼常数W是德语中概率(Wahrscheinlichkeit)的缩写,[14],这里,更准确地说,是系统的微观状态数。玻尔兹曼的范式是有N个分子的理想气体,Ni是分子位置和动量的第i个微观状态。W可以用下面这个排列式计算:

 W = \frac{N!}{\prod_i N_i!}

其中i的范围是分子所有可能的微观状态。 由于系统中相同状态的相同粒子是不可区别的,因而对分母进行了“修正”。

玻尔兹曼由于他在1877年暗示一个物理学系统的能级离散成为量子力学的先驱。

玻尔兹曼熵公式被镌刻在他维也纳中央墓地的墓碑上。

玻尔兹曼方程[编辑]

维也纳大学主楼院子拱廊中的玻尔兹曼胸像

玻尔兹曼方程叙述了理想气体系统内部粒子的运动情况。

 \frac{\partial f}{\partial t}+ v \frac{\partial f}{\partial x}+ \frac{F}{m} \frac{\partial f}{\partial v} = \frac{\partial f}{\partial t}\left.{\!\!\frac{}{}}\right|_\mathrm{collision}

其中ƒ代表在某一时刻粒子位置和动量的分布函数(参见麦克斯韦-玻尔兹曼分布), F是力,m是单个粒子的质量,t是时间,v是粒子的平均速度。

这个方程描述了粒子位置和动量概率分布在相空间中的密度分布云图随时间和空间的变化(参见哈密尔顿力学)。等式左边第一项代表分布函数随时间的变化,第二项给出随空间的变化,然后第三项描述了某个力对粒子的影响效果。等式右边代表碰撞(collision)的影响效果。

从原理上,在适当的边界条件下,这个方程可以描述气体粒子集合体的动态。 这个一阶偏微分方程看起来非常易解, 因为ƒ可以表示任意的单粒子分布函数,并且作用在粒子上的力直接取决于速度分布函数,但却以难以积分]著称。大卫·希尔伯特多年努力去解它但却没有获得实质成功。

由玻尔兹曼给出的表示碰撞的项是近似的。但玻尔兹曼方程对于理想气体的恰普曼一恩斯科格(Chapman–Enskog)解却是高度严格的。只有在激波条件下,才有可能得到对于理想气体的错误的解。

玻尔兹曼使用许多年试图利用这个方程证明H定理进而验证热力学第二定律。这之中他做了一个假设——碰撞的项是针对分子混沌的。然而这个假设破坏了时间反演对称,暗示了第二定律的必然成立。所以他在与洛施密特以及其他基于洛施密特佯谬的观点的长期争论中落败。

而在20世纪70年代,E.G.D. Cohen和J.R. Dorfman证明了玻尔兹曼方程对于高密度物质的系统扩展在数学上是不可能的。最终对于稠密气体及液体的非平衡态的统计力学研究焦点已经转移到格林-久保关系(Green-Kubo relations),涨落定理及其他方法。

对热力学第二定律的阐释[编辑]

玻尔兹曼之墓,在他的墓碑上镌刻着熵公式

现在认为热力学第二定律是描述系统无序性的定律的观点源于玻尔兹曼对其的理解。而他亦试图将其还原为描述机械粒子间随机碰撞概率的定律。玻尔兹曼沿用麦克斯韦的方法[15]也将气体分子模型化为箱中相互碰撞的台球,而随着分子间的碰撞,速度分布会变得更为无序,最终导致了系统的宏观性质均一,而微观处于最为无序的状态,或者说系统的熵趋于最大值。[16]由此他提出热力学第二定律是微观世界的最概然状态为无序在宏观的表现。之所以微观世界的最概然状态(即最可能处于的状态)是无序态,是由于无序的微观状态数远多于有序的微观状态数。玻尔兹曼总结道,分子“以同样的速率在同一方向”运动的有序状态“,可以想象,是最不可能处于的状态,亦是不可能的能量组态。”[17]

玻尔兹曼将热力学第二定律归结为统计现象的这一功绩使热力学中的熵增加原理得到统计上的解释从而更易理解。

另见[编辑]

参考文献及注释[编辑]

  1. ^ Južnič, Stanislav. Ludwig Boltzmann in prva študentka fizike in matematike slovenskega rodu [Ludwig Boltzmann and the First Student of Physics and Mathematics of Slovene Descent]. Kvarkadabra.net. December 2001, (12) [17 February 2012] (Slovene). 
  2. ^ "Paul Ehrenfest (1880–1933) along with Nernst[,] Arrhenius, and Meitner must be considered among Boltzmann’s most outstanding students."—Jäger, Gustav; Nabl, Josef; Meyer, Stephan. Three Assistants on Boltzmann. Synthese. April 1999, 119 (1–2): 69–84. doi:10.1023/A:1005239104047. 
  3. ^ "Walther Hermann Nernst visited lectures by Ludwig Boltzmann"
  4. ^ Max Planck. Gegen die neure Energetik. Annalen der Physik. 1896年, 57: 72–78. 
  5. ^ 奥斯特瓦尔德推举他就自古斯塔夫·海因里希·魏德曼(Gustav Heinrich Wiedemann)去世后从缺的物理学教授的职位。
  6. ^ 在玻尔兹曼离职后, 特奥多尔·德库德尔 (Theodor des Coudres)成为他莱比锡的继任者。
  7. ^ Ruth Lewin Sime. Lise Meitner, A Life in Physics. Washington Post. May 13, 1997 [2009-02-06]. 
  8. ^ Boltzmann, Ludwig. Conclusions. (编) Blackmore, John T. Ludwig Boltzmann: His Later Life and Philosophy, 1900-1906. Springer. 1995年: 206–207. ISBN 978-0-7923-3464-4. 
  9. ^ Upon Boltzmann's death, Friedrich ("Fritz") Hasenöhrl became his successor in the professorial chair of physics at Vienna.
  10. ^ "Eureka! Science's greatest thinkers and their key breakthroughs", Hazel Muir, p.152, ISBN 1780873255
  11. ^ Max Planck, p. 119.
  12. ^ 熵的概念是由鲁道夫·克劳修斯在1865年引入。他也首先明确地将热力学第二定律叙述为“熵恒增”。
  13. ^ 熵的另外一个定义是由克劳德·艾尔伍德·香农于1948年引入。[1] 这一定义虽然是针对信息论提出,但可以在所有科学领域应用。当概率均匀分布时,这个定义可以还原为玻尔兹曼的定义,但只有在不同时才有实际应用意义。Its virtue is that it yields immediate results without resorting to factorials or Stirling's approximation. Similar formulas are found, however, as far back as the work of Boltzmann, and explicitly in Gibbs (see reference).
  14. ^ Pauli, Wolfgang. Statistical Mechanics. Cambridge: MIT Press. 1973年. ISBN 0-262-66035-0. , p. 21
  15. ^ Maxwell, J. (1871). Theory of heat. London: Longmans, Green & Co.
  16. ^ Boltzmann, L. (1974). The second law of thermodynamics. Populare Schriften, Essay 3, address to a formal meeting of the Imperial Academy of Science, 29 May 1886, reprinted in Ludwig Boltzmann, Theoretical physics and philosophical problem, S. G. Brush (Trans.). Boston: Reidel. (Original work published 1886)
  17. ^ Boltzmann, L. (1974). The second law of thermodynamics. p. 20

延伸閱讀[编辑]

外部鏈接[编辑]