庫侖定律

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在這篇文章內,向量純量分別用粗體斜體顯示。例如,位置向量通常用\mathbf{r}\,\!表示;而其大小則用r\,\!來表示。檢驗變數或場變數的標記的後面沒有單撇號「'\,\!」;源變數的標記的後面有單撇號「'\,\!」。
查爾斯·庫侖的肖像

庫侖定律(Coulomb's law),法國物理學家查爾斯·庫侖於1785年發現,因而命名的一條物理學定律。庫侖定律是電學發展史上的第一個定量規律。因此,電學的研究從定性進入定量階段,是電學史中的一塊重要的里程碑。庫侖定律闡明,在真空中兩個靜止點電荷之間的交互作用力與距離平方成反比,與電量乘積成正比,作用力的方向在它們的連線上,同號電荷相斥,異號電荷相吸。

發現過程及地位[編輯]

1767年,英格蘭化學家約瑟夫·普利斯特里猜測電荷之間的交互作用力具有類似於萬有引力的平方反比形式。[1][2]

1769年,蘇格蘭物理學家約翰·羅比遜首次通過實驗發現兩個帶電球體之間的作用力與它們之間距離的2.06次方成反比。[3]

1770年代早期,著名英國物理學家亨利·卡文迪什通過巧妙的實驗,得出了帶電體之間的作用力依賴於帶電量與距離,並得出靜電力與距離的2 \pm \frac{1}{50}次方成反比,只是卡文迪什沒有公布這個結果。[4]

後來,馬克士威利用與卡文迪什類似的方法,得出靜電力與距離的2 \pm \frac{1}{21600}次方成反比的結果。[4]

庫侖定律是電學的基本定律,其中平方反比關係是否精確成立尤其重要,而根據現代量子場論,靜電力的平方反比關係是與光子的靜質量是否精確為零相關的,所以,對靜電力的平方反比關係的精確驗證,關係著現代物理學基本理論的基礎。當前對庫侖定律平方反比關係的驗證越來越精確,如1971年進行的一次實驗,給出庫侖定律與平方反比關係的偏差小於2.7 \times 10^{-16}[5]

純量形式[編輯]

庫侖扭秤torsion balance)示意圖。庫侖使用扭秤來測量兩個點電荷彼此互相作用的靜電力,從而創立了庫侖定律。
該圖描述了庫侖定律的基本原理:同號電荷相互吸引,異號電荷相互排斥。

庫侖定律的純量形式只描述兩個點電荷彼此交互作用的靜電力的大小。一個電量為q'的點電荷作用於另一個電量為q的點電荷,其靜電力F的大小,可以用方程式表達為

F = k_{\mathrm{e}}\frac{qq'}{r^2}

其中,r是兩個點電荷之間的距離,k_{\mathrm{e}}庫侖常數[6]

庫侖常數與真空電容率的關係方程式為

\begin{align}
k_{\mathrm{e}} &= \frac{1}{4\pi\epsilon_0} \\
&= 8.987\ \times 10^9 \ \mathrm{N  \cdot m^2 \cdot C^{-2}} \\
\end{align}

正值的F表示排斥力;而負值則表示牽引力[6]

採用國際單位制,真空電容率\epsilon_0的值是8.854\ 187\ 817\times 10^{ - 12} F·m−1[7]。採用厘米-克-秒制單位電荷esu),又稱為靜庫侖statcoulomb),定義為使庫侖常數k_{\mathrm{e}}為1的數值。

庫侖定律的純量公式表明,力量的大小直接地與兩個點電荷的電量成正比,又與兩個點電荷之間距離的平方成反比。根據實驗數據,距離的指數,與 - 2的偏差,低於十億分之一[8]

向量形式[編輯]

給予兩個電量分別為qq',位置分別為\mathbf{r}\mathbf{r}'的點電荷。為了要得到點電荷q'作用於點電荷q的力量\mathbf{F}的大小與方向,必須使用庫侖定律的向量形式:

\mathbf{F}= \cfrac{1}{4\pi\epsilon_0}\cfrac{qq'\ (\mathbf{r} - \mathbf{r}')}{|\mathbf{r} - \mathbf{r}'|^3}

假若兩個點電荷同性(電荷的正負號相同),則其電量的乘積qq'是正值,兩個點電荷互相排斥。反之,假若兩個點電荷異性(電荷的正負號相反),則其電量的乘積qq'是負值,兩個點電荷互相吸引。

電場[編輯]

根據勞侖茲力定律

\mathbf{F} =q[\mathbf{E}+\mathbf{v}\times\mathbf{B}]

其中,\mathbf{F}是勞侖茲力,\mathbf{E}是電場,\mathbf{v}是電荷的運動速度,\mathbf{B}是磁場。

假設,電荷靜止不動:

\mathbf{v} =0

\mathbf{F} =q\mathbf{E}

所以,一個電量為q',位置為\mathbf{r}'的點電荷,所產生的電場\mathbf{E}在位置\mathbf{r}

\mathbf{E}= {1 \over 4\pi\epsilon_0}\frac{q'\ (\mathbf{r} - \mathbf{r}')}{|\mathbf{r} - \mathbf{r}'|^3}

假若電荷是正值,電場的方向是從點電荷以徑向朝外指出;假若是負值,則電場的方向是反方向。電場的單位是V/mN/C

離散電荷系統[編輯]

N個點電荷所組成的一個系統,其作用於一個電量為q,位置為\mathbf{r}的檢驗電荷的靜電力,可以用疊加原理來計算:

\mathbf{F}= \cfrac{q}{4\pi\epsilon_0}\sum_{i=1}^N \cfrac{q_i'\ (\mathbf{r} - \mathbf{r}_i')}{|\mathbf{r} - \mathbf{r}_i'|^3}

其中,q_i'\mathbf{r}_i'分別是第i個點電荷的電量和位置。

連續電荷分佈[編輯]

對於一個連續電荷分佈,我們可以將每一個無窮小的空間元素視為一個電量為dq的點電荷,做無限求和。這程序等價於連續電荷分佈的區域積分。

線電荷分佈(例如,一根帶電的直線)的電量為

dq' = \lambda(\mathbf{r^\prime})dl^\prime

其中,\lambda(\mathbf{r^\prime})是位於\mathbf{r^\prime}線電荷密度(每單位長度所帶的電量),dl^\prime是一個無窮小線元素。

表面電荷分佈(例如,兩平行金屬板電容器的一片帶電的金屬板)的電量為

dq' = \sigma(\mathbf{r^\prime})da^\prime

其中,\sigma(\mathbf{r^\prime})是位於\mathbf{r^\prime}的面電荷密度(每單位面積所帶的電量),da^\prime是一個無窮小面積元素。

體積電荷分佈(例如,一個帶電的圓球)的電量為

dq' = \rho(\mathbf{r^\prime})d\tau^\prime

其中,\sigma(\mathbf{r^\prime})是位於\mathbf{r^\prime}的體電荷密度(每單位體積所帶的電量),d\tau^\prime是一個無窮小體積元素。

作用於一個電量為q的檢驗電荷的靜電力\mathbf{F},可以表達為

\mathbf{F}(\mathbf{r}) =q\int dq'\ \frac{\mathbf{r} - \mathbf{r}^\prime}{|\mathbf{r} - \mathbf{r}^\prime|^3}

其中,\mathbf{r}是檢驗電荷的位置,dq'是位於\mathbf{r}^\prime的無窮小電荷元素。

靜電近似[編輯]

在上述兩種表述裏,只有當點電荷是處於固定狀態的時候,庫侖定律才是完全正確的;假若點電荷處於緩慢的運動狀態,則只能說庫侖定律是大概正確。這條件稱為靜電近似。當幾個點電荷處於相對運動狀態的時候,根據愛因斯坦相對論,會有磁場產生,這連帶地改變了作用於點電荷的力量。

物理量表格[編輯]

位於\mathbf{r^\prime}的電荷q'作用於位於\mathbf{r}的電荷q
電荷性質 關係 場性質
向量
作用力
\mathbf{F}= {1 \over 4\pi\epsilon_0}\cfrac{q q'\ (\mathbf{r} - \mathbf{r}')}{|\mathbf{r} - \mathbf{r}'|^3}
\mathbf{F}= q \mathbf{E}
電場
\mathbf{E}= {1 \over 4\pi\epsilon_0}\cfrac{q'\ (\mathbf{r} - \mathbf{r}')}{|\mathbf{r} - \mathbf{r}'|^3}
關係 \mathbf{F}= - \mathbf{\nabla}U \mathbf{E}= - \nabla V
純量
電勢能
U={1 \over 4\pi\epsilon_0}{q q' \over |\mathbf{r} - \mathbf{r}'|}
U=q V
電勢
V={1 \over 4\pi\epsilon_0}{q' \over(|\mathbf{r} - \mathbf{r}'|)}

參閱[編輯]

參考文獻[編輯]

  1. ^ Joseph Priestley, The History and Present State of Electricity, with Original Experiments(London, England: 1767), page 732:

    May we not infer from this experiment, that the attraction of electricity is subject to the same laws with that of gravitation, and is therefore according to the squares of the distances; since it is easily demonstrated, that were the earth in the form of a shell, a body in the inside of it would not be attracted to one side more than another?

  2. ^ Robert S. Elliott. Electromagnetics: History, Theory, and Applications. 1999. ISBN 978-0-7803-5384-8. 
  3. ^ John Robison, A System of Mechanical Philosophy(London, England: John Murray, 1822), vol. 4. On page 68, the author states that in 1769 he announced his findings regarding the force between spheres of like charge. On page 73, the author states the force between spheres of like charge varies as x-2.06.
  4. ^ 4.0 4.1 James Maxwell, ed., The Electrical Researches of the Honourable Henry Cavendish...(Cambridge, England: Cambridge University Press, 1879), pages 104-113: "Experiments on Electricity: Experimental determination of the law of electric force."
  5. ^ Williams, E. R.; J. E. Faller, H. A. Hill, New Experimental Test of Coulomb's Law: A Laboratory Upper Limit on the Photon Rest Mass, Physics Review Letters. 1971, 26 (12): 721-724, doi:10.1103/PhysRevLett.26.721 
  6. ^ 6.0 6.1 *喬治亞州州立大學Georgia State University)線上物理網頁:庫侖常數
  7. ^ 美國國家標準與科技研究所網頁:真空電容率
  8. ^ Williams, Faller, Hill, New Experimental Test of Coulomb's Law: A Laboratory Upper Limit on the Photon Rest Mass, 物理報導期刊. 1971, 26: 721–724 
  • Griffiths, David J. Introduction to Electrodynamics(3rd ed.). Prentice Hall. 1998. ISBN 0-13-805326-X.  * Tipler, Paul. Physics for Scientists and Engineers: Electricity, Magnetism, Light, and Elementary Modern Physics(5th ed.). W. H. Freeman. 2004. ISBN 0-7167-0810-8.