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震源

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一次地震的震源(Hypocenter)与震中(Epicenter)[1]

震源(英语:hypocenter[註 1])宏观上是指地震能量大量释放之处,而微观上是指首先发生地震波的地方,通常指地下岩层断裂错动的地区[2]。在测震领域中,常将其看作是一个理想化的面源或点源[3]。其对应的震源深度同样也是地震基本参数中的一个重要参数,即震源垂直向上到地表的距离。一般地,同样规模的地震,震源越深,影响范围越大,地表破坏越小;震源越浅,影响范围越小,但地表破坏越严重[4]。一般地,使用(m)或千米(km)作为震源深度的单位,用拉丁字母h作为符号表示震源深度。浅源地震的深度误差约为深度值的10%左右。震源愈深,相对误差愈小[5]

研究历史[编辑]

早在1910年,美国学者里德就提出地震与地震物质破坏相联系的假设。不过在震源这个概念刚被提出的一段期间,人们普遍认为地震只发生在浅源处,直至特纳于1922年证明了某些地震的震源深度可以大于通常地震的震源深度[6]。在此之后的十几年间,日本地震学家和达清夫日本海的深源地震展开了调查,最终于1935年指出了深源地震的图像,发表了日本海深源地震的分布[7][8]。随后,和达清夫和胡戈·班尼奧夫各自独立发现了和达-贝尼奥夫带,被认为是找到了触发深层地震的原因[9][10]。然而,在之后的很长一段时间内,震源的研究发展是相当缓慢的,直到20世纪60年代左右才开始有较大的发展[11]。发展缓慢的原因大概可归纳为两方面:一是地球内部结构的研究对国民经济发展关系重大[註 2],二是震源的研究比较难,它的研究主要依赖于反映地震的动力学特性的地震波波形,地震波波形受到震源过程、传播介质以及仪器等各方面的影响[12][13]

由于地震学的发展,在20世纪20年代发现节线后,地震学界才开始了震源的研究[14]。在之后的三十多年间,震源研究的基本特点是与破裂物理的发展无关。可以说,这种研究是通过建立震源“地震学模式”的方式开展的,主要根据观测资料,而不是根据表达得很明确的破裂过程的物理概念开展的[12]。20世纪60年代末,日本学者笠原庆一提出了地震发生前有一个孕育时间的概念[15]。约十年后,中国地球物理学家傅承义提出了“红肿”假说,他认为地震发生前有一个形如“红肿区”的孕育区。苏联学者受前两者影响,也开始发展了自己的震源物理学科[11]。21世纪初,美国开始在加利福尼亚州等州和地中海地区、日本等地布设了稀疏宽带台网。德格雷德和帕西亚诺姆利用该台网的记录,采用时间域反演方法,得出了这些地震事件的地震矩张量。尽管稀疏台网的时间域矩张量对震源的横向定位误差较为敏感,但所给出的矩张量解和其他方法所推出的结果相符[16][17]

测定方法[编辑]

测定震源,首先需要测定震中。在20世纪以前,测定震中的方式一般为几何中心法。随着地震学的发展,在地震仪等仪器技术逐步趋向于成熟后,便诞生了方位角法(单台测定法)和台网测定法。测定震中位置后,再测定震源深度h即可测出震源位置。使用石川法、和达法和走时表法等可以测定和计算震源深度[18]

震中测定方法[编辑]

测定近震震源位置和远震震源位置的方法不尽相同,且各有很多方法。但是基本可分为两类:一类是根据方位角测定震中[註 3],另一类是根据走时测定震中。在实际观测中,地震区单台记录到某些微弱的地方性地震和一些近震,但其他地区的地震台往往没有记录地不够精确甚至没有记录到。因此,必须谋求单台测定震源位置的方法,以便及时掌握当地地震活动的动态。同时,一个较大规模的地震发生后,虽然根据本台的记录可以判断该地震的远近,但却不知道具体发生的地方,一般需要靠台网多台测定后,才能知道震中位置[18]

几何中心法[编辑]

20世纪以前,在没有仪器记录时,地震的震中位置都是按破坏范围而确定的宏观震中,它是极震区(震中附近破坏最严重的地区)的几何中心。由于无法确定极震区的精确范围,通常会造成误差[19]

方位角法(单台测定法)[编辑]

由于各种地震波在不同地区、不同深度传播的速度都不同,波速快的或走直径的[註 4]先到达测站,其后陆续有其他波到达,这就产生了时间差。将震中距、震源深度和记录到的各种波的时间差,就可以编成适合各地使用的时距曲线及走时表。在某地发生地震时,分析员从地震记录图上量出该地震事件的各种波[註 5]的时间差,对照已编好的走时表或套用公式计算,便可得出震中距。随后便需要确定方位角。将两个水平方向的初动振幅化为地动位移,用三角函数便可求出方位角。当方位角和震中距都求出来后,便能够容易地找到震中位置。这种方法便称之为单台测定法[20]

台网测定法[编辑]

当至少三个地震测站计算出震中距时,便可通过三边量測法英语Trilateration确定震中的位置[21]。这种通过仪器测量出的震中一般称之为微观震中的方法被称为台网测定法[18][註 6]。具体做法是,分别以三个台站为圆心,以各自求得的震中距按相应比例作半径在地图上画。然后,将每两个圆的交点连接,三条的交点即为所求得的震中,再换算出经纬度[20]。交切法初定的震中精度往往不高。其误差最好的情况为±0.3°,一般可达1°,所以必须要对其进行进一步修订[18]

震源测定方法[编辑]

石川法[编辑]

以地震台为圆心O、震源距离D为半径R构成一个球面,此球面在地面的截线就是同样的一个圆。三个圆相交可作出三条,三条弦的交点就是震中。过震中和任一地震台引线,作通过震中于台引线的垂线弦,则弦长的一半即为震源深度h[18]。然而,这种方法被认为误差较大[22]

和达法[编辑]

和达球面方程相应的球面称为和达球面。球心在地面上,球面与地面相交的圆,称为和达圆。各个地震台组合的和达圆的公共弦交点就是震中。过震中而垂直于过震中的半径的弦的二分之一为震源深度h[18]。然而,这种方法被认为误差较大[22]

走时表法[编辑]

若已知不同深度的走时表,则用各地震台记到的波的到时和震中距,分别作出实验走时曲线,并与地区走时表对比。若各震相都落在某一深度的走时曲线上,则该深度即为所求的震源深度[18]

有限断层震源模型[编辑]

由于地震滑动中心的位置,既受到断层整体大小的影响,又受到断层滑动(或应力)小尺度变化的影响,对地面运动产生了很大影响。因此,大地震的地面运动强烈地依赖于一个更趋向于局部性的方向性效应,即震源的位置可能会受到高滑动区域的影响[23]。有限断层震源模型是由日本学者小次郎入仓于2000年所提出的一种测定震源的模型。这种模型参数分为2类,分别为用来表征震源区宏观特征的全局震源参数和用来表示断层面上的不均匀性或粗糙度的局部震源参数。该模型首先根据地震构造背景和活动性调查等资料,确定出活断层的空间方位和滑动类型。其次,根据地震危险性评价判定的矩震级,根据经验关系是确定各种参数的值。在断层破裂面上划分1 km×1 km的网格,对每个网格赋予相对的滑动值。再将断层破裂面离散为2M×2N个网格,然后进行插值和平滑。最后,用傅氏变换将上述模型从空间域变化至波数域[24]

用途与相关研究[编辑]

震源物理研究与其他研究之间的关系

地震分类[编辑]

根据震源位置和震源深度,可对地震进行分类[25][26]

  • 按照震源深度的不同,通常可把地震分为三类:
    • 浅源地震:震源深度小于60千米的地震。
    • 中源地震:震源深度在60千米到300千米范围内的地震。
    • 深源地震:震源深度大于300千米的地震。
  • 若按照震源位置分类,则可划分为如下两类:
    • 板缘地震:发生在板块边界上的地震叫板缘地震。环太平洋地震带上绝大多数地震属于此类。
    • 板内地震:发生在板块内部的地震叫板内地震。如欧亚大陆内部的地震多属此类[註 7]

近代地震学研究[编辑]

测定震源参数并提高其测量的精确度,是近代地震学研究的基本问题之一。因此,测定地震的基本参数一直是测震工作者日常从事并奋力精确化的课题。随着应用数学电子计算机的发展并应用于地震学领域,以及地震学本身观测系统的改观,使得精确测定地震基本参数的工作有了重大进展[18]

震相研究[编辑]

由于受到震源、震源深度、震中距及地震射线的传播综合影响,反映在地震记录图上震相表现的形态亦不相同。因此,随着震中距的不同,地震参数的测定也就不同。已知观测点的震中距,就可以较为轻松地分辨复杂而各异的震相,一般根据记录图上地震记录的总情况加以判断。地震的大小、远近、深远各有明显的特征。震源越近,震动的持续时间越短;震源越远,则持续时间越长[28]

震源机制解[编辑]

震源机制解是用地球物理学方法判别断层类型和地震发震机制的一种方法。一次地震发生后,通过对不同的地震台站所接受到的地震波信号进行数学分析,即可求出其震源机制解。震源机制解不仅可以使人了解断层的类型(是正断层逆断层还是走滑断层),而且可以揭示断层在地震前后具体的运动情况[29][30]

参见[编辑]

注释[编辑]

  1. ^ “hypocenter”一词来源于古希腊语“ὑπόκεντρον”[hypόkentron],其意思为“中心的下方”。
  2. ^ 自然资源的勘探和地下核爆炸的侦查等。
  3. ^ 一般称之为“方位角法”。但由于其通过单台就能测定震源位置,故又被称之为“单台测定法”。
  4. ^ 即直达波。
  5. ^ 一般多采用P波S波进行测量。
  6. ^ 亦有学者称之为“交切法”或“几何法”[20]
  7. ^ 板内地震除与板块运动有关,还要受局部地质环境的影响,其发震的原因与规律比板缘地震更复杂[27]

参考文献[编辑]

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外部链接[编辑]