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角動量

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在一個旋轉系統裡,力(F)、力矩(τ)、動量(p)、角動量(L),這些物理量之間的關係:
力矩為到原點的位移(r)和力的叉乘;
角動量為到原點的位移和動量的叉乘。

角動量物理學中是與物體到原點的位移動量相關的物理量,在古典力學中表示為到原點的位移動量叉積,通常寫做。角動量是向量

其中,表示質點到原點的位移,表示角動量。表示動量。而又可寫為:

其中表示杆狀系統的轉動慣量,ω是角速度向量。

在不受非零淨外力矩作用時,角動量是守恆的。需要注意的是,由於成立的條件不同,角動量是否守恆與動量是否守恆沒有直接的聯繫。

角動量在量子力學中與角度是一對共軛物理量。 當物體的運動狀態(動量)發生變化表示物體受力作用.且 作用力大小就等於動量的時變率.

當物體的轉動狀態發生改變時, 表示物體受到力矩作用, 而力矩就等於角動量的時變率.

若物體(或系統)所受外力矩和為零,則物體(系統)的角動量守恆. 例如靜電力或萬有引力均是徑向力. 因此不會產生力矩. 行星運動的交互作用力源自於萬有引力.故行星運動滿足角動量守恆. 所對應的就是 克卜勒行星運動定律中的第二定律.

需要特別說明的是:動量, 也就是說 動量的方向和速度的方向一致.

角動量量子化[編輯]

在量子力學裡角動量是量子化的:系統的角動量不能任意地取某實數值而只能取以約化普朗克常數為單位整數或半整數倍。粒子的運動軌道造成的角動量必須取的整數倍。另外實驗證明大部分亞原子粒子都擁有一種和運動無關的先天角動量叫自旋。自旋以的倍數出現。

量子化角動量和不確定性原理[編輯]

角動量是位移與動量的向量積。而量子力學裡位移與同方向動量是非對易的因此各獨立方向的角動量分別非對易:

根據海森堡不確定原理非對易的物理量不能同時測準。因此角動量向量的各方向部可以各自但不能同時確定。雖然如此但是角動量向量的長度是可和任意一部同時確定:

因此算符(任選一方向為z)有共同的特徵波函數。球座標系表現為:

其中是位移與軸夾角,是繞軸旋轉的角度。 它和的共同特徵函數

球諧函數

是某非負整數。是絕對值不大於的整數。

能量均分與角動量量子化[編輯]

經典力學內角動量是可以取任意連續值會導至熱力學上一些弔詭。角動量量子化給這些問題完美的答案,這也是角動量量子化有其必要性的證據之一。 在熱力學裡平均能量和系統自由度有關。例如忽略內部結構的單原子分子組成的理想氣體平均能量是:三維空間運動的分子的每個獨立運動方向分別給於平均能量。這是能量均分定理

假設除了三維的平移運動,氣體的分子是由兩種原子組成。而原子可以相互環繞運動。為了簡化問題假設所有分子的原子對只能環繞z軸運動。它們旋轉的動能量是:

是分子旋轉的角動量,轉動慣量和原子的距離平方成正比。從運用統計力學的配分函數

是溫度的倒數)可以得到古典旋轉運動對平均能量的貢獻:

也就是新的旋轉自由度和每平移運動方向給與一樣的能量。

但是,旋轉的貢獻並不決定於分子的轉動慣量也就是和原子的距離無關。但這和我們期待原子距離或分子轉動慣量趨向0時回到無旋轉的結果相矛盾。這就是經典力學引起的弔詭:能量均分定理允許透過宏觀觀察得到所有微觀自由度的資訊:儘管由很多基本粒子組成的原子一般擁有遠高於宏觀觀察的自由度。 問題的解決來自角動量量子化。因為微觀角動量不能取任意的連續值因此以上用積分計算配分函數是不正確的。配分函數應該是一個和:

在溫度很高()或分子轉動慣量很大的情況下,每項間變化緩慢。用積分來進似近似以上和是可接受的。在這情況下選轉的確和一般自由度一樣。上段得到的結果是正確的。但在溫度很低或分子轉動慣量很小的情況下主要貢獻來自小的前幾項:

因此對平均溫度的貢獻是:

而一個系統的量子旋轉特徵和經典旋轉特徵的交叉點出現在溫度可以給與幾個角動量的能量:

參考文獻[編輯]

參見[編輯]

外部連結[編輯]