铁电性
铁电性（英语：Ferroelectricity）是某些材料存在自发的电极化，并在外加电场的作用下可以被反转的特性[1][2]。该术语被用于类比铁磁性，其中，材料表现出永久磁矩。当铁电性于1920年被Valasek在酒石酸钾钠中发现时，铁磁性就已经被知道[3]。其英文术语的前缀ferro，意思是铁，只是被用来描述属性，事实上大多数铁电材料不含有铁。
极化[编辑]
多数材料的极化是与外加电场成线性正比的，非线性效应是不显著的。这种极化叫做介电极化。有些称作顺电体的材料，其线性之极化效应更加显著。于是与极化曲线斜率相对应的介电常数为一个外加电场之函数。除了非线性效应外，铁电材料中还存在自发极化。铁电材料的不同之处在于它的自发极化可以在外加电场作用下被反转，产生一个电滞曲线。
一般来说，材料的铁电性只存在于某一相应温度以下，称为居里温度。在这个温度以上，材料变为顺电体。
应用[编辑]
铁电材料的非线性性质可以用来制造电容可调的电容器。一个铁电电容器的典型结构是两个电极夹一层铁电材料。铁电材料的介电常数不仅可以调节，而且在相变温度附近值非常大。这使得铁电电容器与其他电容器相比体积非常小。
带有滞归特性的自发极化的铁电材料可以用来制造存储器。在实际应用中，铁电材料可以用来制造电脑和RFID卡。这些应用通常是基于铁电薄膜，这样用一个不太大的电压就可以产生一个强大的矫顽场。
材料[编辑]
铁电材料内部的电偶极子与材料的晶格密切相关，于是材料晶格的变化将导致材料自发极化的变化。自发极化的变化将产生一个表面电荷。由此，在铁电电容器当中，即使没有外加电压，电流也会产生。改变晶格的两个因素是力和温度。外加的机械应力可以产生表面电荷的性质称作压电性，温度的变化导致自发极化的变化的性质称作焦电性。
参阅[编辑]
参考资料[编辑]
- ^ Werner Känzig. Ferroelectrics and Antiferroelectrics. Frederick Seitz; T. P. Das; David Turnbull; E. L. Hahn (编). Solid State Physics 4. Academic Press. 1957: 5. ISBN 0-12-607704-5.
- ^ M. Lines; A. Glass. Principles and applications of ferroelectrics and related materials. Clarendon Press, Oxford. 1979. ISBN 0-19-851286-4.
- ^ See J. Valasek. Piezoelectric and allied phenomena in Rochelle salt. Physical Review. 1920, 15: 537. Bibcode:1920PhRv...15..505.. doi:10.1103/PhysRev.15.505. and J. Valasek. Piezo-Electric and Allied Phenomena in Rochelle Salt. Physical Review. 1921, 17 (4): 475. Bibcode:1921PhRv...17..475V. doi:10.1103/PhysRev.17.475.
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