波數

在物理學裏，波數是波動的一種性質，定義為每 2π 長度的波長數量（卽每單位長度的波長數量乘以 2π）。更明確地說，波數是每 2π 長度內，波動重複的次數（一個波動取同樣相位的次數）。波數與波長成反比。用方程的語言說，

波數

k\ {\stackrel {def}{=}}\ 2\pi /\lambda \,\!

；

其中， $\lambda \,\!$ 是波長。

角频率是單位時間內的角度變化，而波數為單位長度內的角度變化，因此波數即是空間上的角频率。波數對應向量爲波向量。

有時候，波數也會定義為每單位長度的波長的數目。但這樣定義比較不好使用。

從隨著時間而變的函數萃取出的一組數據，經過傅里葉變換，會得到一個頻率譜；而從隨著位置而變的函數萃取出的一組數據，經過傅里葉變換，會得到一個波數譜。

採用國際單位制，波數的單位是 $m^{-1}\,\!$ 。

光譜學

在光譜學裏，電磁輻射的波數 ${\tilde {\nu }}\,\!$ ，以方程式定義為

{\tilde {\nu }}\ {\stackrel {def}{=}}\ 1/\lambda \,\!

；

其中， $\lambda \,\!$ 是電磁輻射在真空裏的波長。

波數的因次是[長度]^-1。採用國際單位制，波數的單位是 $\mathrm {m} ^{-1}\,\!$ 。採用厘米-克-秒制（CGS單位制），波數的單位是 $\mathrm {cm} ^{-1}\,\!$ 。

應用量子力學理論，物理學家認為光譜線的差距是因為能級的差別而產生的；波數與能級或頻率成正比，與波長成反比。由於光譜儀器通常以波長來校準，光譜數據通常是用波數紀錄。這樣，避免與光速和普朗克常數有關。

波數轉換為量子能量 $E\,\!$ （單位為焦耳）或頻率（單位為赫茲）的公式為：

E=hc{\tilde {\nu }}=1.9865\times 10^{-23}\,\mathrm {J\,cm} \times {\tilde {\nu }}=1.2398\times 10^{-4}\,\mathrm {eV\,cm} \times {\tilde {\nu }}\,\!

，

\nu =c{\tilde {\nu }}=29.978\times 10^{9}\,\mathrm {Hz\,cm} \times {\tilde {\nu }}\,\!

。

注意到波數與光速的單位制式為厘米-克-秒制。所以，計算時必須特別小心。

例如，氫原子發射線的波數，是

{\tilde {\nu }}=R\left({\frac {1}{{n_{f}}^{2}}}-{\frac {1}{{n_{i}}^{2}}}\right)\,\!

；

其中， $R\,\!$ 是里德伯常量， $n_{i}\,\!$ 與 $n_{f}\,\!$ 分別是初始能級與最終能級的主量子數， $n_{i}>n_{f}\,\!$ 。

對於電磁波特別案例，

k\ {\stackrel {def}{=}}\ {\frac {2\pi }{\lambda }}={\frac {2\pi \nu }{v_{p}}}={\frac {\omega }{v_{p}}}={\frac {E}{\hbar c}}\,\!

；

其中， $\nu \,\!$ 是頻率， $v_{p}\,\!$ 是相速度， $\omega \,\!$ 是角頻率， $E\,\!$ 是能量， $\hbar \,\!$ 是約化普朗克常數， $c\,\!$ 是光速。

對於物質波特別案例，像電子波，波數的非相對性近似方程式為

k\ {\stackrel {def}{=}}\ {\frac {2\pi }{\lambda }}={\frac {p}{\hbar }}={\frac {\sqrt {2mE_{k}}}{\hbar }}\,\!

；

其中， $p\,\!$ 是粒子的動量， $m\,\!$ 是粒子的質量， $E_{k}\,\!$ 是粒子的動能。