本页使用了标题或全文手工转换

费米黄金定则

维基百科,自由的百科全书
跳到导航 跳到搜索

量子物理中,費米黃金定則是用來描述受一微擾後量子系統從某個能量特徵態到一群連續能態的單位時間的躍遷機率公式。若微擾的強度不隨時間變化,此單位時間躍遷機率亦不隨時間變化,且正比於系統初始態和終末態間的耦合強度(由躍遷的矩陣元英语Matrix element (physics)平方來描述)以及態密度。若終末態不是連續態的一部分,但這一躍遷過程中存在量子去相干(例如原子弛豫過程,或微擾中存在噪聲的情形),此定則也可以應用——此時公式中的態密度项应替換為末態去相干頻寬的倒數。

概述[编辑]

雖然黃金定則以恩里科·費米的名字命名,但推導该定則所涉大部分工作是由保羅·狄拉克完成的——他在20年前就推出了包含三項(常數,微擾的矩陣元與能量差)的公式;这一公式与今天惯用的费米黄金定则在形式上是非常相似的。[1][2] 定则之所以以費米的名字命名,是由於費米强调了它的重要性,称其為「第二黃金定則」。[3]

大多數文献提及費米黃金定則時,指的是「第二黃金定則」。費米「第一黃金定則」具有与第二定則相似的形式,但前者刻畵的是每秒發生間接躍遷的機率。[4]

推導[编辑]

費米黃金定則描述一個有著未被擾動的哈密頓量 H0、處於初始態的量子系統,在擾動哈密頓量 H'作用下,躍遷到連續終末態的情形。若 H'不含時,系統只會躍遷到與初始能量相同的末態。若 H'角頻率ω隨時間正弦震盪(即簡諧震盪),則會躍遷到能量與初始態相差 ħω終末態。

在此兩種例子中,從初始態 到一套終末態 的「每秒躍遷的機率」基本上是一常數。考慮一階微擾後,可求得此常數的具體值:

這裡的 是初始態和終末態之間微擾量 H'矩陣元素英语Matrix element (physics)(使用狄拉克符號),而 是終末態能量態密度(在無限小的能量區間 中的連續態數量)。此躍遷機率也稱為「衰變機率」,并正比於平均壽命的倒數。因此,測得系統處於的機率正比於

推導公式的標準方法是從含時微擾理論開始,並假設測量時間遠大於實際躍遷所需時間,對吸收率(作爲時間的函數)取的極限。[5][6]

只有矩陣元素 的量值在費米黃金定律中作為變數。而矩陣元素的相位,包含躍遷過程中離散的資訊。 費米黃金定則也出現在電子傳輸的半古典波茲曼方程式方法。[8]

量子光學的應用[编辑]

當考慮兩個離散的能階躍遷,費米黃金定則可以寫成

這裡的 是光子在該能量的態密度,光子的能量而角頻率。此表示以存在終末(光子)態的連續體為前提,即容許存在的光子能量是連續的。[9]

Drexhage的實驗[编辑]

偶極子的放射圖案和總功率(正比於衰變率)依賴於與鏡子的距離。

費米黃金定則預測了激發態根據態密度的衰變機率。實驗上這一現象可藉由測量鏡子附近的偶極子的衰變律:當鏡子創造出高低態密度的區域時,測量到的衰變率由鏡子和偶極子之間的距離決定。[10][11]

相關條目[编辑]

參考文獻[编辑]

  1. ^ Bransden, B. H.; Joachain, C. J. Quantum Mechanics 2nd. 1999: 443. ISBN 978-0582356917. 
  2. ^ Dirac, P.A.M. The Quantum Theory of Emission and Absorption of Radiation. Proceedings of the Royal Society A. 1 March 1927, 114 (767): 243–265. Bibcode:1927RSPSA.114..243D. JSTOR 94746. doi:10.1098/rspa.1927.0039.  See equations (24) and (32).
  3. ^ Fermi, E. Nuclear Physics. University of Chicago Press. 1950. ISBN 978-0226243658.  formula VIII.2
  4. ^ Fermi, E. Nuclear Physics. University of Chicago Press. 1950. ISBN 978-0226243658.  formula VIII.19
  5. ^ R Schwitters' UT Notes on Derivation
  6. ^ It is remarkable in that the rate is constant and not linearly increasing in time, as might be naively expected for transitions with strict conservation of energy enforced. This comes about from interference of oscillatory contributions of transitions to numerous continuum states with only approximate unperturbed energy conservation, cf. Wolfgang Pauli, Wave Mechanics: Volume 5 of Pauli Lectures on Physics (Dover Books on Physics, 2000) ISBN 0486414620 , pp. 150-151.
  7. ^ Merzbacher, Eugen. 19.7 (PDF). Quantum Mechanics 3rd. Wiley, John & Sons, Inc. 1998. ISBN 978-0-471-88702-7. 
  8. ^ N. A. Sinitsyn, Q. Niu and A. H. MacDonald. Coordinate Shift in Semiclassical Boltzmann Equation and Anomalous Hall Effect. Phys. Rev. B. 2006, 73 (7): 075318. Bibcode:2006PhRvB..73g5318S. arXiv:cond-mat/0511310. doi:10.1103/PhysRevB.73.075318. 
  9. ^ Fox, Mark. Quantum Optics: An Introduction. Oxford: Oxford University Press. 2006: 51. ISBN 9780198566731. 
  10. ^ K. H. Drexhage, H. Kuhn, F. P. Schäfer. Variation of the Fluorescence Decay Time of a Molecule in Front of a Mirror. BERICHTE DER BUNSEN-GESELLSCHAFT FUR PHYSIKALISCHE CHEMIE. 1968, 72: 329. doi:10.1002/bbpc.19680720261. 
  11. ^ K. H. Drexhage. Influence of a dielectric interface on fluorescence decay time. Journal of Luminescence. 1970, 1: 693. doi:10.1016/0022-2313(70)90082-7. 

外部連結[编辑]