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超高解像度顯微鏡學

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在光學顯微鏡學中，超高解像度顯微鏡學是一結合多項技術的專有名詞，此技術讓影像解像度能超越繞射極限[1][2]。根據1873年恩斯特·阿貝的研究(特別是對於寬場光源)，光的繞射會造成傳統光學顯微鏡解像度的極限[3]：一數值孔徑N.A.，且入射光波長為λ的具繞射極限的顯微鏡的水平解像度為d = λ/(2 N.A.)，垂直解像度(z方向)也可以用同樣的表達式給出。一個標準的光學顯微鏡解像度在可見光範圍約為水平200奈米、垂直600奈米[4]。實驗上，可達到的解像度可量取點狀物體的點擴散函數的半峰全寬求得。雖然顯微鏡的解析力並未完整定義[5]，目前公認超高解像度顯微鏡技術可達到比阿貝所定義的解像度。

超高解像度顯影劑術包含單分子局域分析法、光子穿隧顯微術[6]、以及利用超級透鏡、近場掃描式光學顯微鏡、4Pi顯微鏡、共聚焦顯微鏡(將針孔關閉)、或是經過反褶積[7] 、偵測器相素重配等計算處理後的共軛焦顯微鏡影像[8][9]，也包含利用結構性光源的顯微鏡技術(例如SIM以及垂直顯像SMI)。

目前有兩種主要的功能型超高解像度顯微鏡學：[10]

  1. 決定性超高解像度：常用在生物顯微鏡的發光物─螢光色素，受激後有非線性反應，此非線性反應可以用來提高解像度，這些方法包括誘導發射抑制性顯微術、激態抑制性顯微術、可逆飽和光學螢光轉換和SSIM。
  2. 隨機性超高解像度：分子光源的化學複雜性提供時間域上的複雜表現，可以讓許多非常接近的螢光色素在不同時間發光，因而可以在不同時間解析不同分子。這些方法包括超解像度光變成像(SOFI)和全單分子局域方法(SMLM)如 垂直顯像SMI、光活化局域性顯微鏡法, FPALM、STORM和dSTORM。

2014年10月8日， 諾貝爾化學獎頒發給艾力克·貝齊格, 威廉·莫爾納爾和斯特凡·赫爾以表彰他們對"超高解像度螢光顯微鏡"的貢獻，這促使"光學顯微鏡進展到奈米尺度"。[11][12]

歷史

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在1978年，已有第一個突破阿貝極限的理論，其試圖透過4Pi 顯微鏡來當作共軛焦雷射掃描螢光顯微鏡[13]。其原理利用兩個相反的物鏡的透光，同時打在樣品的異側，以增加立體角。

超解析技術

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光子穿隧顯微鏡(PTM)

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近場光隨機測繪(NORM)顯微鏡

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近場光隨機測繪(NORM)顯微鏡是一種透過觀察在浸液中的奈米粒子的布朗運動，並透過遠場顯微鏡光學採集奈米粒子的近場資訊。[15][16]

NORM利用隨機移動的奈米粒子來掃描物體表面。透過這個顯微鏡，奈米粒子看起來像對稱的圓點。圓點的寬度等於點擴散函數，並決定顯微鏡的解像度。特定粒子的水平座標解像度比同等光學顯微鏡的解像度還要高。透過收集多張影像，我們可以劃出整個視野範圍的近場的強度分佈圖。 與NSOM和ANSOM比較，這種方法不需要任何特殊的尖端定位設備，並可以達到大視野和深焦長。 由於"感測器"可以大量掃描，圖像獲取時間可以縮點。

4Pi顯微鏡

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一 4Pi顯微鏡是一個激光掃描的熒光顯微鏡，其改進了軸向解像度。從傳統的500至700 納米可以提高到100-150 納米，比標準的 焦顯微鏡幾乎減少5至7倍的球焦點體積，.

透過同時將兩個反向的物鏡聚焦在同一個位置上可以提軸向的解像度。且調整通過物鏡的兩道光的光程差，使其最小。透過這個方法，在兩物鏡共同聚焦處的分子可以被相干地照亮，且可以收到相干地反射光或是穿透光，例如：偵測器可以接收到發射光地相干疊加。用於照明與偵測的體角 也增加並接近理想狀態(樣品同時照射和檢測到來自各方向的光)。

在圖中顯示4Pi顯微鏡的操作模式。 激光由一分光鏡 (BS)分光並透過鏡子打在兩個相反的物鏡。在共同焦點處，兩道聚焦光束會疊加。 激發的分子在這個位置發出熒光，且被兩個物鏡收集，由同一分光鏡收集，最後被分色鏡 (DM)偏折至接收器。

在理想情況下，每個物鏡可以收集立體角 的光線。 因此，有兩個物鏡可以收集所有方向方向的光(立體角 )。 名此顯微鏡也是得名於其最大可激發和偵測光的角度。實際上，物鏡最多只可達到約140°的孔徑角，其對應 。[17][18]

結構式照明顯微鏡(SIM)

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  • Images of cell nuclei and mitotic stages recorded with 3D-SIM.
  • 比共焦鏡 –3D-SIM
    比共焦鏡 –3D-SIM
  • 細胞核中的 前期 從各種角度
    細胞核中的 前期 從各種角度
  • 兩個老鼠的細胞核的在前期的。
    兩個老鼠的細胞核的在前期的。
  • 老鼠的細胞在 末期
    老鼠的細胞在 末期
  1. ^ Neice, A. Methods and Limitations of Subwavelength Imaging. Advances in Imaging and Electron Physics 163. 2010: 117–140. ISBN 978-0-12-381314-5. doi:10.1016/S1076-5670(10)63003-0. 
  2. ^ Juan Carlos Stockert, Alfonso Blázquez-Castro. Chapter 20 Super-resolution Microscopy. Fluorescence Microscopy in Life Sciences. Bentham Science Publishers. 2017: 687–711 [24 December 2017]. ISBN 978-1-68108-519-7. （原始內容存檔於2019-05-14）. 
  3. ^ Abbe, E. Beitrage zur Theorie des Mikroskops und der mikroskopischen Wahrmehmung (PDF). Archiv für mikroskopische Anatomie. 1873, 9: 413–420 [2019-01-28]. doi:10.1007/BF02956173. （原始內容存檔 (PDF)於2020-04-26） （德語）. 
  4. ^ Cremer, Christoph; Masters, Barry R. Resolution enhancement techniques in microscopy. The European Physical Journal H. 2013-04-01, 38 (3): 281–344. Bibcode:2013EPJH...38..281C. ISSN 2102-6459. doi:10.1140/epjh/e2012-20060-1 （英語）. 
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  14. ^ John M. Guerra. Photon Tunneling Microscopy. Applied Optics. 1990, 29 (26): 3741–3752. Bibcode:1990ApOpt..29.3741G. PMID 20567479. doi:10.1364/AO.29.003741. 
  15. ^
    美國專利2009/0116,024，優先權日期7April2006年：J.V.Mikliaev,S.A.Asselborn 方法獲得一個高解像度圖像
  16. ^ Yu. V. Miklyaev; S. A. Asselborn; K. A. Zaytsev; M. Ya. Darscht. Superresolution microscopy in far-field by near-field optical random mapping nanoscopy. Appl. Phys. Lett. 2014, 105 (11): 113103(1–4). Bibcode:2014ApPhL.105k3103M. doi:10.1063/1.4895922. 
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