格拉斯曼數

在數學物理學中，格拉斯曼數（又稱反交換數）是一種用於狄拉克場路徑積分表示的數學架構。格拉斯曼數是以德國學者赫爾曼·格拉斯曼命名的。

性質

各格拉斯曼變數$\theta _{i}$均與代數的實數元無關，它們之間互成反交換關係，但與一般數$x$間則為交換關係：

$\theta _{i}\theta _{j}=-\theta _{j}\theta _{i}\qquad \theta _{i}x=x\theta _{i}$。

需要注意的是，此算符的平方為零：

由於$\theta _{i}\theta _{i}=-\theta _{i}\theta _{i}$，所以$(\theta _{i})^{2}=0\,$。

為了能讓費米子也有路徑積分，格拉斯曼數的積分需要有以下特性：

• 線性

$\int \,[af(\theta )+bg(\theta )]\,d\theta =a\int \,f(\theta )\,d\theta +b\int \,g(\theta )\,d\theta$

• 分部積分公式

$\int \left[{\frac {\partial }{\partial \theta }}f(\theta )\right]\,d\theta =0$。

因此格拉斯曼量的積分有以下的規定：

$\int \,1\,d\theta =0$

$\int \,\theta \,d\theta =1$。

所以結論為任何格拉斯曼數的微分及積分都是相同的。

在量子場論的路徑積分表述中，在描述費米子反交換場時，需要用到以下含格拉斯曼量的高斯積分：

$\int \exp \left[\theta ^{T}A\eta \right]\,d\theta \,d\eta =\det A$。

其中$A$為$n\times n$矩陣。

由格拉斯曼數集合所生成的代數叫格拉斯曼代數。由$n$個線性獨立的格拉斯曼數生成的代數，其維度為$2^{n}$。

格拉斯曼代數是超交換代數的原型。超交換代數還可以分成偶變量與奇變量，因此可以滿足分層的交換律（特別是奇變量為反交換）。

外代數

格拉斯曼代數是生成元所張成的向量空間的外代數。外代數的定義與基底的選擇無關。

矩陣表示

格拉斯曼數都能以矩陣形式表示。例如，已知一格拉斯曼代數，是由兩個格拉斯曼數$\theta _{1}$及$\theta _{2}$所生成。這些格拉斯曼數可用4×4矩陣表示：

$\theta _{1}={\begin{bmatrix}0&0&0&0\\1&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&1&0\\\end{bmatrix}}\qquad \theta _{2}={\begin{bmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&0\\1&0&0&0\\0&-1&0&0\\\end{bmatrix}}\qquad \theta _{1}\theta _{2}=-\theta _{2}\theta _{1}={\begin{bmatrix}0&0&0&0\\0&0&0&0\\0&0&0&0\\1&0&0&0\\\end{bmatrix}}$。

一般來說，由n個生成元生成的格拉斯曼代數，可用$2^{n}\times 2^{n}$的正方形矩陣表示。在物理上，這些矩陣可被視為升算符，作用對象為佔位數基底中n個費米子的希爾伯特空間。由於每個費米子的佔位數皆為0或1，因此共有$2^{n}$種基底態。在數學上，這些矩陣可被視為線性算符，對應與格拉斯曼代數自身的左外乘法。

應用

在量子場論中，格拉斯曼數為反交換算符的「古典類比」。它們用於定義費米子場的路徑積分，因此需要為格拉斯曼數的積分下定義，這種積分又叫別列津積分。

格拉斯曼數在為超流形（或超空間）下定義時有重要用途，此時它們被用作「反交換座標」。

另見

• 格拉斯曼流形
• 格拉斯曼定律 (音韻學)
• 格拉斯曼定律 (色彩)
• 外代數

參考資料

• Michael Peskin; Daniel Schroeder. An Introduction to Quantum Field Theory. Frontiers in Physics. Reading, Massachusetts: Westview Press. 1995: pp298–302. ISBN 0201503972.  引文格式1維護：冗餘文本 (link)