雙球坐標系

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圖 1 )雙球坐標系的幾個坐標曲面。紅色環面的 \sigma=45^{\circ}\,\! 。藍色圓球面的 \tau=0.5\,\! 。黃色半平面的 \phi=60^{\circ}\,\! 。z-軸是垂直的,以白色表示。 x-軸以綠色表示。三個坐標曲面相交於點 P (以黑色的圓球表示),直角坐標大約為 (0.841,\ -1.456,\ 1.239)\,\!
圖 2 )雙極坐標系繪圖。紅色圓圈變成上圖的紅色環面( \sigma\,\!-坐標曲面),而藍色圓圈則變成藍色圓球面( \tau\,\!-坐標曲面)。

雙球坐標系是一種三維正交坐標系。設定二維雙極坐標系包含於 xz-平面。設定這雙極坐標系的兩個焦點 F_{1}\,\!F_{2}\,\! 包含於 z-軸。將雙極坐標系繞著 z-軸旋轉,則可以得到雙球坐標系。在這二維雙極坐標系裏,坐標 \sigma\,\! 的等值曲線是圓圈。 經過旋轉後,圓圈變成一個環面,而圓圈的圓心變成一個包含於 xy-平面的圓圈,稱為環心圓。稱環心圓至環面的距離為環小半徑

目录

[编辑] 基本定義

在三維空間裏,一個點 P 的雙球坐標 (\sigma,\ \tau,\ \phi)\,\! 最常見的定義是

x = a \ \frac{\sin \sigma}{\cosh \tau - \cos \sigma} \cos \phi\,\!
y = a \ \frac{\sin \sigma}{\cosh \tau - \cos \sigma} \sin \phi\,\!
z = a \ \frac{\sinh \tau}{\cosh \tau - \cos \sigma}\,\!

其中,(x,\ y,\ z)\,\!直角坐標\sigma\,\! 坐標是 \angle F_{1} P F_{2}\,\!弧度\tau\,\! 坐標是點 P 離兩個焦點的距離 d_{1}\,\!d_{2}\,\! 的比例的自然對數

\tau = \ln \frac{d_{1}}{d_{2}}\,\!

[编辑] 坐標曲面

每一個紅色的 \sigma\,\!-坐標曲面都是包含了兩個焦點 F_1\,\!F_2\,\! 環面。,每一個環面的環心圓都不相同。這些環心圓都包含於 xy-平面。環小半徑為

z^{2} +\left( \sqrt{x^{2} + y^{2}} - a \cot \sigma \right)^{2} = \frac{a^{2}}{\sin^{2} \sigma}\,\!

當絕對值 \left| \sigma \right|\,\! 增加時,環小半徑會減小,環心圓會靠近原點。當環心圓與原點同點時,\left| \sigma \right|\,\! 達到最大值 \pi/2\,\!

每一個藍色的 \tau\,\!-坐標曲面都是不相交的圓球面。每一個圓球面都包圍著一個焦點;圓球心都包含於 z-軸。圓球半徑為

x^{2} + y^{2}+( z - a \coth \tau)^{2} = \frac{a^{2}}{\sinh^{2} \tau}\,\!

它們的圓球心都包含於 z-軸。正值 \tau\,\! 的圓球面在 z>0\,\! 半空間;而負值 \tau\,\! 的圓球面在 z<0\,\! 半空間。\tau=0\,\! 曲線則與 xy-平面同平面。當 \tau\,\! 值增加時,圓球面的半徑會減少,圓球心會靠近焦點。

[编辑] 逆變換

圖 3 )點 P 的坐標 \sigma\,\!\tau\,\! 的幾何意義。在一個方位角 \phi\,\! 為常數的平面裏,雙球坐標系變成雙極坐標系。\sigma\,\! 是角 \angle F_1PF_2\,\! 的弧度。\tau\,\! 是點 P 離兩個焦點的距離 d_{1}\,\!d_{2}\,\! 的比例的自然對數\sigma\,\!\tau\,\! 的等值曲線都是圓圈,分別以紅色與藍色表示。兩條等值曲線以直角相交(表示在洋紅色的方盒裏)。

雙球坐標 (\sigma,\ \tau,\ \phi)\,\! 可以用直角坐標 (x,\ y,\ z)\,\! 來表達。方位角 \phi\,\! 的公式為

\tan \phi = \frac{y}{x}\,\!

點 P 與兩個焦點之間的距離是

d_{1}^{2} = x^{2} + y^{2} + (z + a)^{2}\,\!
d_{2}^{2} = x^{2} + y^{2} + (z - a)^{2}\,\!

\tau\,\!d_{1}\,\!d_{2}\,\! 的比例的自然對數

\tau = \ln \frac{d_{1}}{d_{2}}\,\!

如圖 3 ,\angle F_1PF_2\,\! 是兩條從點 P 到兩個焦點的線段 之間的夾角。這夾角的弧度是 \sigma\,\! 。用餘弦定理來計算:

\cos \sigma =\frac{d_1^2 + d_2^2 - 4a^2}{2 d_1 d_2}\,\!

[编辑] 標度因子

雙球坐標 \sigma\,\!\tau\,\! 的標度因子相等:

h_{\sigma} = h_{\tau} = \frac{a}{\cosh \tau - \cos\sigma}\,\!

方位角的標度因子為

h_{\phi} = \frac{a \sin \sigma}{\cosh \tau - \cos\sigma}\,\!

無窮小體積元素是

dV = \frac{a^{3}\sin \sigma}{( \cosh \tau - \cos\sigma)^{3}} d\sigma d\tau d\phi\,\!

拉普拉斯算子

\nabla^{2} \Phi =
\frac{\left( \cosh \tau - \cos\sigma \right)^{3}}{a^{2}\sin \sigma} 
\left[ 
\frac{\partial}{\partial \sigma}
\left( \frac{\sin \sigma}{\cosh \tau - \cos\sigma}
\frac{\partial \Phi}{\partial \sigma}
\right) + 
\sin \sigma \frac{\partial}{\partial \tau}
\left( \frac{1}{\cosh \tau - \cos\sigma}
\frac{\partial \Phi}{\partial \tau}
\right) + 
\frac{1}{\sin \sigma \left( \cosh \tau - \cos\sigma \right)}
\frac{\partial^{2} \Phi}{\partial \phi^{2}}
\right]\,\!

其它微分算子,像 \nabla \cdot \mathbf{F}\,\!\nabla \times \mathbf{F}\,\! ,都可以用 (\sigma,\ \tau,\ z)\,\! 坐標表示,只要將標度因子代入在正交坐標系條目內對應的一般公式。

[编辑] 應用

雙球坐標有一個經典的應用,這是在解析像拉普拉斯方程亥姆霍茲方程這類的偏微分方程式。在這些方程式裏,雙球坐標允許分離變數法的使用。一個典型的例題是,有兩個不同半徑的圓球導體,請問其周圍的電位電場為什麼?應用雙球坐標,我們可以精緻地分析這个问題。

[编辑] 參閱


[编辑] 外部鏈結

[编辑] 參考目錄

  • Morse PM, Feshbach H(1953).Methods of Theoretical Physics, Part I.New York:McGraw-Hill,p. 665–666. 
  • Korn GA, Korn TM(1961).Mathematical Handbook for Scientists and Engineers.New York:McGraw-Hill,p. 182. 
  • Zwillinger D(1992).Handbook of Integration.Boston, MA:Jones and Bartlett,p. 113.ISBN 0-86720-293-9 
  • Moon PH, Spencer DE(1988).“Toroidal Coordinates (η, θ, ψ)”,Field Theory Handbook, Including Coordinate Systems, Differential Equations, and Their Solutions,2nd ed., 3rd revised printing,New York:Springer Verlag,pp. 110–112 (Section IV, E4Ry).ISBN 0-387-02732-7 
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