玻色-爱因斯坦统计

	统计力学
粒子统计学
	麦克斯韦-玻尔兹曼统计; 玻色-爱因斯坦统计 ·费米-狄拉克统计;
系综
	微正则系综 ·正则系综; 巨正则系综; 等温等压系综; 等焓等压系综
热力学
	气体定律 · 卡诺循环
模型
	德拜模型 ·爱因斯坦模型 ·伊辛模型
热力学势
	内能 ·熵; 亥姆霍兹自由能; 吉布斯自由能
科学家
	麦克斯韦 ·吉布斯 ·玻尔兹曼 · others
	本模板: 查看 • 討論 • 編輯 • 歷史

维基百科，自由的百科全书

跳转到：导航, 搜索

玻色-爱因斯坦统计是玻色子所依从的统计规律。

根据量子力学，玻色子是自旋为整数的粒子，其本征波函数对称，在玻色子的某一个能级上，可以容纳无限个粒子。因而符合玻色-爱因斯坦统计分布的粒子，当他们处于某一分布 $\left\{ n_j \right\}$ （“某一分布”指这样一种状态：即在能量为 $\left\{ \epsilon_j \right\}$ 的能级上同时有 $n j$ 个粒子存在着，不难想象，当从宏观观察体系能量一定的时候，从微观角度观察体系可能有很多种不同的分布状态，而且在这些不同的分布状态中，总有一些状态出现的几率特别的大，而其中出现几率最大的分布状态被称为最可几分布）时，体系总状态数为：

$\Omega_j=\frac{(g_j+n_j-1)!}{n_j!(g_j-1)!}$

**g_j个隔室和n_j个小球的排列**
〇〇〇〇……〇	〇〇〇	〇	…………	〇	__	…………	__	__

对这一公式的理解是这样的：把: $g j$ 个简并能级看作一个拥有: $g j$ 个隔室的大盒子，把: $n j$ 个粒子看作准备放入盒子中的: $n j$ 个不可区分的小球，则可以把这个向盒子里面放小球的过程看作: $n j$ 个小球和盒子中: $g j - 1$ 个隔室壁的随机排列过程，则这样的排列一共有: $(g j + n j - 1)!$ 种可能出现的状态；另一方面，小球和小球是不可区分的，隔室壁和隔室壁也是不可区分的，因此对小球和隔室壁的计数都有重复，需要除以这种重复计数: $(g j - 1)!$ 和: $(n j)!$ ，最终得到的结果就是上述结果。