本页使用了标题或全文手工转换

多方过程

维基百科,自由的百科全书
跳转至: 导航搜索

多方过程热力学过程的一种,服从以下关系式:

\ P V^n = C,

其中P压强V体积n是任意一个实数(多方指数),C是一个常数。这个方程可以用来准确地描述一定的热力学系统的特征,主要是气体膨胀压缩

注意到1 \le \gamma \le 2,这是因为\gamma=\frac{C_p}{C_V}=\frac{C_V+R}{C_V}=1+\frac{R}{C_V}= \frac{C_p}{C_p-R}。(参见绝热指数

多方过程的热力学第一定律[编辑]

多方过程的热力学第一定律具体形式如下:

Q = NC_{V,m} \Delta T + \frac{NR\Delta T}{1-n}

公式右边第一项表示气体内能变化,第二项为气体对外界所做的功。N,C_{V,m},R,n分别是该气体的物质的量、摩尔定体热容、普适气体常数和多方指数。

多方流体[编辑]

多方流体是理想的流体模型。一个多方流体是一种正压的流体,状态方程为:


\ P = K  \rho^{(1 + 1/n)}

其中 P 是压强, K 是一个常数, \rho 是密度, n 是多方指数。

通常也写为以下形式:


\ P = K \rho^\gamma

其中 \gamma = (1 + 1/n)

绝热指数[编辑]

等熵的理想气体中, \gamma 是比热容的比值,称为绝热指数

一个等温的理想气体也是多方气体。在这里,多方指数等于一,与绝热指数 \gamma 不同。

为了区分两个 \gamma ,多方指数有时写成大写的 \Gamma


n = \frac{1}{\Gamma - 1}.

其他[编辑]

利用了多方流体的莱恩-埃姆登方程的一个解是多方球

参见[编辑]