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宇稱

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量子力學中,宇稱被描述成宇稱變換中的量,以P (Parity) 表示。宇稱變換(又稱宇稱倒裝),是一個在一個三維座標系中其中一維的翻轉(變換),在三維空間之內,它也可以是一個在x , y , z 軸中同時進行的變換(點反演)

因為宇稱變換會將一個現象轉化為其的鏡像,所以宇稱變換也可以被形容成一個測試左右手座標系的物理現象。在宇稱變換之中,假設變換是在右手座標系,這樣的變換在左手座標系看來就可以被認為是一個身分轉換,反之亦然。 大部分的標準模型在宇稱底下,都呈現宇稱對稱,但弱交互作用卻會破壞這種對稱性。 在任何一維的三維座標系下,P的矩陣行列式 = 1 ,因此它與一個自轉是不同的。相反地,在一個二維座標系下,兩個在 x , y軸同時進行的變換就不會是一個宇稱變換,而是一個 180° 的轉動。

宇稱的對稱關係[编辑]

  • 在自轉底下,幾何物體可被定義出更高級別的純量張量向量三種性質。在古典物理學之中,物理組態需要在所有對稱群下進行在群表示論下的轉換。
  • 量子力學則預測在一個完備的內積空間之下的物體狀態不需要在旋轉群底下進行群表示論的轉換,但僅僅限於映射表示之下。映射這個字指出當一個物體脫離了各個階段的狀態,在量子態的狀態下是不可觀察的,接著映射表示便會將這個物體降低成一個普通的表示(在表示論之下)。所有在表示論之下的表示皆是映射表示[來源請求],但所有的映射表示並不是皆是在表示論之下的表示,因此,量子狀態上的射影表示條件遠遠弱於一般狀態上射影表示條件。
  • 任何一個群的映射表示都與其普通表示的中心群擴張是同構的。示例 : 三圍旋轉群的映射表示( 即 SO(3)自轉群) 即是SU(2)的一般表示。如果旋轉群的映射表示並非是一個表示的話,被稱為旋量[來源請求],所以量子態不僅可以轉化為張量,還可以轉化為旋量。
  • 如果將宇稱分類,以下將可以擴展,示例 :
  • 純量(P = +1)與贋純量 ( P = -1 ) 兩者的旋轉性是不變的。
  • 向量 ( P = -1 )]與贋向量 (P = +1) ,兩者會在旋轉群下轉換為向量。
  • 人們可以定義反射,示例 :

其同時具有負行列式以及能形成一個有效的宇稱變換的能力。接著將上述兩者組合抑或持續進行 x, y, z 軸的反射,就能復原先前所提及的特殊宇稱變換。而因為第一個賦予的宇稱變換具有正數的行列式,因此它在偶數維裡不會作用。至於奇數維,只有後者的宇稱變換示例(抑或奇數個座標的坐標系反射)才會成功作用。

  • 宇稱在 P2 = 1的情況下可以形成阿貝爾群 Z2 。所有阿貝爾群皆有一個不可約表示英语Irreducible representation,Z2 則有兩個,一個在宇稱變換底下為偶(Pφ = +φ),另一者為奇(Pφ = -φ)。這些在量子力學裡應用非常廣泛。但,量子力學狀態需要的是不在宇稱表示下改變,而是要求在映射表示下轉換,所以原則上來說,宇稱變換能在任何相位上倒換任何狀態。

經典力學[编辑]

  • 牛隊第二運動定律中 (如果質量不變)相當於兩個向量,因此在宇稱底下是不變的。重力定律也只涉及向量,因此如前所述,在宇稱底下是不變的。
  • 角動量 L 是一個贗向量
  • 動量
  • 是半徑向量
  • x
  • = x =

空間反演對於一些古典力學變量的影響[编辑]

  • Even)
  • 古典力學中的變量主要是純量,不會在空間反演裡改變,示例:
, 事件發生時的時間
, 粒子質量
, 粒子能量
, 功率
, 電荷密度
, 電勢(單位伏特)
, 電磁場中的能量密度
, 粒子角動量,此處包含軌域自旋贗向量
, 磁場贗向量)
, 磁場(與不同)
, 磁化強度
, 馬克士威應力張量
  • (Odd)
  • 古典力學中的變量主要是向量,它們會在空間反演裡改變,示例:
, 螺旋度
, 磁通量
, 在三度空間中,粒子位置向量
, 粒子速度
, 粒子加速度
, 粒子動量
, 施加在粒子上的
, 電流密度
, 電場
, 電位移
, 電極化
, 電磁場向量勢
, 能流密度向量

量子力學[编辑]

  • 量子力學之中,時空轉換會在量子狀態下作用。 宇稱變換 是一種么正算符,一般在狀態下作用,方式如下 :

. 那麼必須有 ,因為整個階段是不可觀察的。

量子場論[编辑]

標準模型中的宇稱[编辑]

參考資料[编辑]

  1. ^ 此處翻譯不佳,原文為"because the curl of an axial vector is a vector."

相關條目[编辑]