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電漿

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電漿
Lightning3.jpg NeTube.jpg
Plasma-lamp 2.jpg Space Shuttle Atlantis in the sky on July 21, 2011, to its final landing.jpg
左上:日常中會遇到的電漿有閃電電火花等等。
右上霓虹燈的光線來源於內部的電漿。
左下電漿燈表現出電漿一些更複雜的現象,包括「成絲」。電漿中的電子與離子重新結合,從激發態鬆弛至低能態,並以光的形式釋放出能量。不同氣體經這種過程所發出的光線會有不同的光譜。
右下亞特蘭提斯號太空梭在重新進入地球大氣層過程中的電漿蹤跡,攝於國際太空站

電漿(又稱等離子體)是在固態液態氣態以外的第四大物質狀態,其特性與前三者截然不同。

氣體在高溫或強電磁場下,會變為電漿。在這種狀態下,氣體中的原子會擁有比正常更多或更少的電子,從而形成陰離子或陽離子,即帶負電荷或正電荷的粒子。[1]氣體中的任何共價鍵也會分離。[2]

由於電漿含有許多載流子,因此它能夠導電,對電磁場也有很強的反應。和氣體一樣,電漿的形狀和體積並非固定,而是會根據容器而改變;但和氣體不一樣的是,在磁場的作用下,它會形成各種結構,例如絲狀物、圓柱狀物和雙層等。

電漿是宇宙重子物質最常見的形態,其中大部分存在於稀薄的星系際空間(特別是星系團內介質)和恆星之中。[3]

性質[編輯]

地球的電漿噴泉。在地球大氣和太陽風的交互作用下,氧、氦、氫離子會從南北極地區上空向太空噴射。北極上方暗黃色的是氣體向外流失的區域,而綠色的則是北極光,即電漿返回大氣釋放能量的區域。[4]

定義[編輯]

電漿是由未結合離子所組成的電中性物質,其中陰離子和陽離子的總電荷約等於零。雖然這些離子不相互結合,但這並不意味著它們不受到力的影響:電漿中的每顆帶電粒子都受到其他粒子移動時產生的電磁場的影響。[2][5]電漿的定義有三個重要部分:[6][7]

  1. 電漿近似:帶電粒子之間的距離必須足夠接近,使得每顆粒子都能夠影響許多鄰近的粒子,而不是只影響最接近的粒子,從而產生集體性效應。只有當每顆帶電粒子的影響範圍內都有平均超過一顆帶電粒子,電漿近似才是有效的。這一影響範圍稱為德拜球,是一個半徑為德拜長度的球體空間。德拜球內的粒子數量稱為電漿參數,由希臘字母Λ表示。
  2. 體積交互作用:相對電漿的整體大小來說,德拜長度必須很短。這意味著交互作用主要在電漿的體積內部,而不是它的邊緣上。若符合這個準則,則電漿可視為準中性。
  3. 電漿頻率:電子和電子之間的碰撞頻率必須比電子和中性粒子之間的碰撞頻率高得多。若滿足此條件,則靜電效應會比普通氣體動力學效應強得多。

參數的範圍[編輯]

電漿的參數可以在數個數量級之間變化,但在參數上顯然不同的電漿,卻有相當類似的性質(參考電漿比例英語plasma scaling),下表只考慮傳統帶正負電的電漿,不考慮特殊的夸克-膠子漿。 電漿的各種參數可以有跨越幾個數量級的數值範圍。不過,有的電漿雖然在參數上顯然不同,但性質卻十分相似。以下只考慮普通的原子電漿,不考慮夸克-膠子漿這類奇異現象。

電漿參數範圍。縱軸為電子密度,橫軸為溫度。金屬內的自由電子可以視為電子電漿。[8]
電漿參數的典型範圍
特性 地球上的電漿 地球外的電漿
大小 10−6 m(實驗室中的電漿)

102 m(閃電)

10−6 m(太空飛行器護套)

1025 m(星系際星雲)

壽命 10−12 s(雷射產生的電漿)

107 s(熒光燈)

101 s(太陽耀斑)

1017 s(星系際電漿)

密度 107 m−3

1032 m−3(慣性約束電漿)

1 m−3(星系際介質)

1030 m−3(恆星核心)

溫度 ~0 K(非中性結晶電漿[9]

108 K(核融合磁性電漿)

102 K(極光)

107 K(太陽核心)

磁場 10−4 T(實驗室中的電漿)

103 T(脈衝功率電漿)

10−12 T(星系際介質)

1011 T(接近中子星)

電離度[編輯]

電離是電漿存在的必要條件。「電漿密度」通常指的是「電子密度」,也就是每單位體積中的自由電子數量。電離度指的是電漿中電子數比正常更多或更少的原子所佔的比例,這主要受溫度影響。就算氣體粒子中只有1%是電離粒子,這一氣體也會表現出電漿的一些特性,例如會受磁場影響、能夠導電等等。電離度的明確定義是,其中是離子的數量密度(每單位體積中的數量),而是中性原子的數量密度。電子密度與電離度的關係是,其中是離子的平均電荷態。

溫度[編輯]

電漿的溫度籠統地來說代表了每顆粒子的平均動能,一般用克耳文電子伏特來量度。要維持電漿的電離狀態,一般需要較高的溫度。薩哈電離方程式說明,電子溫度電離能之比決定了電漿的電離度(密度也有較弱的影響)。在低溫下,離子和電子會互相結合,形成結合態,即原子,[10]電漿態也會因此最終變為氣體。

在大多數情況下,電漿中的電子很接近熱平衡,所以電子溫度有良好的定義。在紫外線、高能粒子或強電場等的影響下,電子的能量分布和馬克士威-波茲曼分布會有較大的偏離,但儘管如此,電子溫度仍然具有良好定義。由於質量相差懸殊,所以電子和電子之間比電子和離子或中性原子之間更快地達致熱平衡。因此,離子溫度和電子溫度可以有巨大的差異(通常前者更低)。這種情況在弱電離電漿中尤為常見,其中的離子一般接近室溫

高溫與低溫電漿[編輯]

電漿可以根據其電子、離子和中性粒子的相對溫度歸為兩類──高溫電漿和低溫電漿。在高溫電漿中,電子、離子和中性粒子處於同一溫度,即熱平衡;在低溫電漿中,電子有較高的溫度,而離子和中性粒子的溫度則比電子低很多,有時甚至接近室溫。[11]

完全與非完全電離[編輯]

電漿可以根據電離程度分為冷、熱兩種。熱電漿中的粒子幾乎完全電離,而冷電漿中則只有小部分電離粒子(比如1%)。「冷」、「熱」電漿在不同文獻中可能會有不同的含義。就算是在所謂的「冷」電漿中,電子溫度也可以達到幾千攝氏度。

電漿電位[編輯]

閃電是地球表面常見的電漿現象。每次閃電一般在1億伏特電壓下釋放出30,000安培,同時放出可見光無線電波X光乃至伽馬射線[12]閃電中的電漿溫度可達到28000 K,電子密度可超過1024 m−3

帶電粒子間的空間內的電位稱為「電漿電位」或「空間電位」。不過由於德拜鞘層的緣故,如果往電漿中插入電極,所測量的電位一般都會比電漿電位低很多。電漿是良好的導電體,所以其內部的電場很小。從而有「準中性」這一重要的概念,即:在足夠大的範圍內,電漿中的陽離子和陰離子有近乎相同的密度();在德拜長度尺度上,則會有不均勻的電荷分布。在產生雙層的特殊情況下,電荷分離的尺度可以是德拜長度的數十倍。

要得出電位和電場的大小,單單靠測量淨電荷密度是不足夠的。一種常見的做法是假設電子滿足波耳茲曼關係

對等號兩邊求導,可得出從密度計算電場的公式:

電漿也有可能不是準中性的,例如電子束就只含陰離子。非中性電漿一般密度都非常低,或體積非常小,否則靜電力的會使電漿自相排斥並消散。

天體物理學所研究的電漿中,德拜屏蔽會避免電場在大尺度上(超過德拜長度)影響電漿。但是,電漿中的帶電粒子會產生磁場,並受磁場的影響。這有可能導致高度複雜的現象,例如形成雙層──電荷間分離數十個德拜長度。電漿在外部和內部磁場影響下的動力學現象,是磁流體力學的研究對象。

磁化[編輯]

當電漿的自身磁場足以影響帶電粒子的運動時,就可稱之為「磁化電漿」。常用的量化條件是,某粒子在與其他粒子碰撞之前,要在磁場內迴旋至少一圈,即:,其中是電子迴轉頻率,是電子碰撞率。一種較常見的情況是,電漿中的電子是磁化的,陽離子則不是。磁化電漿不具各向同性:它在平行和垂直於磁場的方向上有不同的性質。雖然電漿自身的電場很小,但在磁場中運動的電漿也會產生電場:(其中是電場,是速度,是磁場)。這一電場不受德拜鞘層影響。[13]

電漿和氣體的比較[編輯]

電漿實質上是電離的氣體,但也往往被視為固體、液體和氣體以外的第四大物質狀態[14][15]並與其他低能量相態分隔開來。雖然它和氣體一樣沒有固定的形狀和體積,但是兩者間仍有以下若干不同之處。

性質 氣體 電漿
電導率 非常低:例如,空氣是良好的絕緣體,但在電場強度超過30 kV/cm時會分解成電漿。[16] 通常非常高:在許多應用中,可假設電漿的電導率為無限大。
不同性質粒子 1種:所有氣體粒子的行為類似,都受重力及其他粒子碰撞的影響。 2至3種電子離子質子中子可以從電荷的正負和大小來區別,所以在許多情況下行為都會有差異,例如有不同的速度和溫度等。這能產生一些特殊的不穩定性
速度分布 馬克士威-波茲曼分布:粒子間的碰撞會使所有氣體粒子符合馬克士威分布,其中速度較高的粒子非常少。 通常非馬克士威分布:熱電漿的碰撞交互作用不強,而外力可以導致電漿遠遠偏離局部平衡,並產生一組速度特別高的粒子。
交互作用 成雙:交互作用局限於兩顆粒子之間的碰撞,三顆粒子間的碰撞是極為罕見的。 集體:粒子和粒子可以在較大的距離上通過電磁力相互影響,所以會產生波以及其他有組織性的運動。

常見的電漿[編輯]

用於切割鋼板的手提式電漿切割機,其中的電漿是由電弧對噴出的氣體加熱產生。

電漿從質量和體積上都是宇宙中最常見的物質相態[17]大部分來自太空的可見光都源於恆星,而恆星是由電漿所組成,其溫度所對應的輻射含較強的可見光。更宏觀地來看,宇宙絕大部分普通物質(即重子物質)都位於星系際空間,同樣是由電漿組成,其溫度則高得多,主要輻射X-射線。儘管如此,如果納入普通物質以外所有類型的能量,那麼在全宇宙的總能量密度中,就有96%不屬於普通物質(進而也不是電漿),而是冷暗物質暗能量[18]

1937年,漢尼斯·阿爾文論證,如果宇宙充斥著電漿,這些物質就會產生電流,從而產生星系尺度上的磁場。[19]在獲得諾貝爾物理學獎後,他又強調:

要了解某個電漿區域內的各種現象,既要測繪出磁場,又要測繪出電場和電流。太空中布滿了縱橫交錯的電流網絡,能夠在大尺度乃至非常大尺度上傳遞能量和動量。這些電流往往會縮成絲狀或表面電流,後者很有可能會使太空──星際和星系際空間──形成一種胞狀結構。[20]

太陽和其他恆星一樣是由電漿所組成。[18]其最外層稱為日冕,是溫度約為106 K的電漿,從太陽表面開始向整個太陽系擴張,充斥行星際空間,並止於日球層頂[3]在日球層頂以外,也充斥著電漿星際介質。連無法直接觀測的黑洞相信也是通過吸入吸積盤中的電漿而壯大的,[18]而且和由發光電漿所組成的相對論性噴流有緊密的聯繫,[21]如延伸5千光年之遙的室女A星系噴流[22]

電漿中如果有塵粒,淨負電荷會積累在塵粒上,這些塵粒的性質類似於質量很大的陰離子,且可以視為電漿的一個組成部分。[23][24]

常見的電漿
人造 地球上 太空中

複雜現象[編輯]

雖然用以描述電漿的式子相對簡單,但是電漿的各種現象卻是錯綜複雜的。這種從簡單物理模型中出現不可預見行為的現象,正是複雜系統的特性。此類系統從某種意義上處於有序和無序間的邊界上,無法用簡單光滑的數學函數或純粹的隨機過程來描述。電漿結構的特點在於,形狀尖銳,在空間上斷斷續續(即特徵間的距離大於特徵本身的大小),甚或產生碎形。不少現象最早是在實驗室中觀察到的,之後,天文物理學者又發現其廣泛存在於宇宙之中。

成絲[編輯]

白克蘭電流是一種絲弦狀結構,[27]可見於電漿燈極光[28]閃電[29]電弧太陽耀斑[30]超新星遺跡等的電漿現象。[31]弦中的電流密度更高,在磁場的影響下會產生磁繩結構。[32]標準大氣壓下的高功率微波分解也會造成絲狀結構的形成。[33]

高功率雷射脈衝的自我聚焦效應也會產生絲狀電漿。在高功率下,折射率的非線性部分變得重要。因為雷射束的中心比外圍更亮,所以中心的折射率會比外圍更高,使得雷射進一步聚焦。亮度峰值(福照度)因此增加,並使雷射束產生電漿。電漿的折射率低於1,會使雷射束發散。在自我聚焦效應和電漿發散效應之間的交互作用下,電漿形成絲狀,其長度短至微米,長至公里[34]這樣產生的絲狀電漿的特點是離子密度低,這是由於電離電子有發散的作用。[35]

激波和雙層[編輯]

當激波(移動)或雙層(靜止)這些薄片結構存在的情況下,電漿的性質從薄片的一邊到另一邊可以有急劇的變化(在幾個德拜長度以內)。雙層之中的局部電荷分離使雙層內部有較大的電位差異,但在雙層以外不產生任何電場。這可以分隔開雙層兩邊性質不同的電漿,並使離子和電子加速。

電場和電路[編輯]

電漿的準中性意味著,電漿中的任何電流都必須形成迴路。這種迴路同樣遵守克希荷夫電路定律,並具有電阻電感。一般來說,電漿迴路都必須當做強耦合系統,即某一區域的性質受整個迴路的影響。強耦合性加上非線性會產生複雜的現象。這些迴路中儲存著磁能,一旦迴路受到破壞,例如因電漿不穩定性,這一能量將會以加熱和加速的形式釋放出來。日冕中的加熱現象通常就是以此為解釋的。電漿電流,特別是磁場對齊的電流(一般稱為白克蘭電流),也出現在地球極光和絲狀電漿中。

胞狀結構[編輯]

電漿中所形成的高梯度薄片可以分隔開磁化強度、密度、溫度等性質不同的區域,形成胞狀結構,如磁層太陽圈太陽圈電流片等。漢尼斯·阿爾文曾寫道:「從宇宙學的觀點來看,太空研究中最重要的新發現莫過於宇宙的胞狀結構。在原位測量方法能夠研究的一切宇宙範圍內,無一不有『胞壁』。這些帶電流的薄片把太空分割成磁化強度、密度、溫度等等性質各異的區域。」[36]

臨界電離速度[編輯]

當電漿和中性氣體之間達到一定的相對速度時,就會發生失控的電離反應,這一臨界速度稱為臨界電離速度。臨界電離過程可以將快速流動氣體的動能轉化為電離能和電漿熱能,適用範圍廣泛。臨界現象會產生空間或時間上急劇變化的結構,是複雜系統的一個典型特徵。

超冷電漿[編輯]

超冷電漿的製備過程如下。磁光阱先將中性原子降溫至1 mK以下,再用另一個雷射束把僅僅足夠的能量傳給原子的最外層電子,使其脫離原子的束縛。超冷電漿的優勢在於,其初始條件能夠很好地設定及調整,包括大小和電子溫度。通過調整用於電離的雷射的波長,便能控制逃逸電子的動能。這一動能是由雷射脈衝的頻寬決定的,最低可達0.1 K。電離後產生的離子一開始會保留中性原子原來的溫度,但溫度會因為所謂的亂度加熱效應而迅速升高。此類非平衡超冷電漿會快速地演變,並展現出各種有趣的現象。[37]

非中性電漿[編輯]

電漿的導電性以及電場強度和範圍意味著,在足夠大的體積內,正負電荷大體相等,是為準中性。當電漿含有過高的淨電荷密度,甚至完全以單種帶電粒子組成時,就稱為非中性電漿。電場在這種電漿中的作用是舉足輕重的。例子有:帶電粒子束、彭寧離子阱中的電子雲以及正子電漿等等。[38]

塵埃電漿[編輯]

塵埃電漿含有細小的帶電塵粒,通常存在於太空之中。塵粒能積累較高的電荷,並相互影響。實驗室中的塵埃電漿又稱「複雜電漿」。[39]

不可滲透電漿[編輯]

不可滲透電漿是一種熱電漿,它對於氣體和冷電漿的性質如同不可滲透的固體,而且能夠受別的物質推挪。以漢尼斯·阿爾文為首的研究組曾經在1960至1970年代短暫地研究不可滲透電漿,試圖在核融合反應中用它來隔開聚變電漿和反應爐壁。[40]然而他們不久後發現,這種組態下的外部磁場會使電漿產生所謂的扭折不穩定性,導致熱量過多地向爐壁流失。[41]

2013年,一組材料科學家宣稱,他們不用磁約束,只用一層超高壓力低溫氣體,成功地生成穩定的不可滲透電漿。雖然由於高壓的關係無法通過光譜法取得電漿的性質,但從電漿對各種奈米結構合成過程的間接影響可以清晰看出,這種約束方法是有效的。他們還發現,在維持不滲透性幾十秒後,電漿和氣體的界面會篩選離子,這有可能引起第二種加熱模式(稱為粘性加熱)。這種模式意味著,反應會有不同的動力學特性,並會產生複雜的奈米材料[42]

數學描述[編輯]

電漿中可能出現的磁場對齊白克蘭電流,其中有自我束緊的複雜磁場線和電流路徑。圖中帶箭頭的線同時代表電流和磁場線,由內之外(即紅、藍、綠)強度降低。[43]

要完全描述電漿的狀態,原則上須要寫下所有粒子的位置和速度,並計算出電漿範圍內的電磁場。不過這種繁複的做法一般是不切實際的,在現實中也不可能測量出每顆粒子的動態。所以,電漿物理學家通常會運用簡化的模型,這些模型可分為以下兩大類。

流體模型[編輯]

流體模型利用光滑的量來描述電漿,如密度和某位置周圍的平均速度(參見電漿參數)。簡單的流體模型有磁流體力學,它結合馬克士威方程組納維-斯托克斯方程組,並把電漿視為遵守這套方程組的單一流體。再推廣一步,有將離子和電子分開描述的雙流體模型。當碰撞頻率足夠高,使電漿的速度分布近似馬克士威-波茲曼分布時,流體模型就相對準確。由於流體模型通常把電漿描述成每個空間位置具有某特定溫度的單一的流,因此無法描述電漿束或雙層這類速度隨空間改變的結構,以及任何波粒效應。

動力學模型[編輯]

動力學模型描述電漿中每一點的速度分布函數,所以無須假設馬克士威方程組。在無碰撞電漿中,往往需要此類模型。動力學模型有兩種:第一種在速度和位置上設下格子,並在格子上表示光滑化的分布函數;另一種稱為「胞中粒子」方法,它通過追蹤一大群單獨粒子的軌跡來描述動力學狀態。動力學模型的計算密集度一般比流體模型更高。弗拉索夫方程式能夠描述帶電粒子與電磁場發生交互作用的系統的動力學狀態。

在磁化電漿中,陀螺動力學方法可以大大降低一個完全使用動力學模型的模擬的計算密集度。

人造電漿[編輯]

多數人造電漿是通過對氣體增加電磁場產生的。實驗室或工業產生的電漿一般根據以下各項標準分類:

  • 所用的能源類型──直流電、射頻源、微波源等等
  • 能源的操作壓力──真空(小於10 mTorr,1 Pa)、中等壓力(約1 Torr,100 Pa)、大氣壓力(760 Torr,100 kPa)
  • 電漿的電離度──完全電離、部分電離、弱電離
  • 電漿組成部分的溫度關係──熱電漿()、冷電漿(
  • 生成電漿所用的電極構造
  • 電漿粒子的磁化強度──完全磁化(離子和電子都受磁場束縛在拉莫軌道上)、部分磁化(只有電子受磁場束縛)、非磁化(磁場太弱,無法把粒子束縛在軌道上,但仍能產生洛倫茲力

電漿的製備[編輯]

放電管的簡化電路圖
雅各布天梯在空氣中產生的電漿

電漿的製備方法有許多種,但生成和維持都需要能量的輸入。[44]對介電氣體或其他流體(絕緣體)施加電壓,產生的電場會把負電荷拉向陽極,而把正電荷拉向陰極[45]當電壓不斷增加,電極化會對材料施加應力,直到超過其介電極限。這時發生電擊穿現象,釋放電弧,使絕緣材料電離,變為導電體。其背後的原理是湯森德突崩英語Townsend avalanche:初始電離所釋放的電子,在每次撞擊中性原子時,都會再釋放一顆電子,如此類推,迅速產生一連串的連鎖電離反應。[46]

電弧[編輯]

電離級聯過程。「e−」為電子,「o」為中性原子,「+」為陽離子
兩個電極之間發生的突崩效應。初始的電離會釋放一顆電子,而接下來的每一次碰撞都會再釋放一顆電子,所以每次碰撞後都會冒出兩顆電子。


當電流密度及電離度達到一定的程度,兩個電極之間就會形成發光的電弧。這是一種空間上連續的放電現象,類似於閃電[註 1]。電弧的連續軌跡上的電阻會產生熱量,進而分解更多的氣體分子,使更多的原子電離(電離度取決於溫度),氣體如此逐漸變為熱電漿[註 2]。熱電漿處於熱平衡,也就是說,電子和質量大的粒子(原子、分子和離子)溫度相近。這是因為,在熱電漿形成的時候,電子所接收的電能會因電子數量龐大及流動性強而迅速分散,再通過彈性碰撞(即不喪失任何能量)傳遞給大質量粒子[47][註 3]

工業及商業用電漿[編輯]

由於電漿的溫度和密度範圍極廣,所以能應用在許多學術研究、科技及工業範疇中。工業用途有:工業及萃取冶金學[47]電漿噴塗等表面處理法、微電子學蝕刻法、[48]金屬切割[49]焊接等。日常用途有汽車排氣淨化和熒光燈等。[44]另外還有航空航天工程中的超音速燃燒衝壓發動機[50]

低密度放電[編輯]

  • 發光放電電漿:最常見的電漿之一,通過在兩個金屬電極間施加直流電或低頻無線電波(低於100 kHz)電場產生。熒光燈所含的就是這種電漿。[51]
  • 容性耦合電漿:類似於發光放電電漿,但由高頻無線電波電場產生,頻率通常為13.56 MHz。兩者差異在於,容性耦合電漿的鞘層強度低很多。廣泛應用於集成電路產業,作電漿蝕刻及電漿增強化學氣相沉積。[52]
  • 多級弧電漿源:能製造低溫(約1 eV)高密度電漿的儀器。
  • 電感耦合電漿:性質和應用範疇類似於容性耦合電漿,但產生原理是在容器外繞上線圈,使容器內形成電漿。[53]
  • 波加熱電漿:一般在無線電波頻段,這點類似於電感及容性耦合電漿。例子有螺旋波電漿源電子迴旋共振等。[54]

大氣壓力[編輯]

  • 電弧:高溫、高功率放電現象,可用各種電源產生,常用於冶金過程,如對含Al2O3的礦物進行冶煉,產生
  • 電暈放電:低溫放電現象,在高壓電極的尖端形成,常用於臭氧產生器和除塵器。
  • 介質阻擋放電:低溫放電現象,在高壓的細小間隙內形成,其中有絕緣塗層避免電漿成為電弧。這種現象在工業中的用途與電暈放電相似,常被人們誤稱為電暈放電。應用還包括紡織物的幅處理,[55]有助染料、膠水等物質黏合在紡織物表面上。[56]
  • 電容放電:低溫電漿。產生方法是,一個電極接上無線電波頻率電源(13.56 MHz),另一電極接地,兩極相距約1 cm。用惰性氣體如氦、氬可以使這種放電現象穩定化。[57]
  • 壓電直接放電電漿:低溫電漿,在壓電變壓器的高壓端形成。這種低溫電漿製備方法特別適用於不具備單獨高壓電源的高效、細小設備。

歷史[編輯]

威廉·克魯克斯在1879年在他所研製的克魯克斯管中首次發現電漿,他稱之為「發光物質」。[58]約瑟夫·湯姆森在1897年研究出克魯克斯管中所含的「陰極射線」物質的真實性質。[59]歐文·朗繆爾在1928年創造了「plasma」一詞,現成為電漿在歐洲各語言中的名稱,[60]源於希臘文的「πλάσμα」(模塑成型之物)。這樣命名,可能是因為克魯克斯管中的發光體會自行改變成管的形狀。[61]朗繆爾描述道:

除了在電極附近有含極少電子的鞘層以外,電離氣體含有大體相同數量的離子和電子,所以整體空間內的電荷很小。這一離子和電子的電荷達到平衡的空間,我們稱之為「plasma」。[60]

中文對「plasma」一詞的翻譯有二:取其最早的含義(整體保持電中性的電離物質),有中國大陸所用的「電漿體」;台灣則稱「電漿」。直至今天,一些不符合原先電中性定義的物質也會被人們稱為電漿體,如非中性電漿和夸克-膠子電漿體等。有中國大陸的物理學家對這一歷史遺留的尷尬翻譯表示質疑。[62]

參見[編輯]

注釋[編輯]

  1. ^ 在電壓增強的過程中,物質會根據電壓和電流間的關係經過若干階段(飽和、瓦解、發光、過渡、電弧等)。電壓在飽和階段達到峰值,並在其後各階段中波動;電流則在所有階段中持續上升。[46]
  2. ^ 眾多相關文獻中,對氣體和電漿間的界線似乎並沒有嚴格的定義。但可以說的是,氣體分子在2,000 °C會瓦解成原子,並在3,000 °C電離。「在此狀態下,氣體在大氣壓下的黏度接近液體。自由電子的存在使它的導電性較強,達到接近金屬的程度。」[47]
  3. ^ 反之,冷電漿不處於熱平衡,其電離度較低,溫度也非均勻地分布在各類粒子之中。一些大質量粒子可處於較低的溫度。

參考資料[編輯]

  1. ^ Luo, Q-Z; D'Angelo, N; Merlino, R. L. Shock formation in a negative ion plasma (PDF) 5 (8). Department of Physics and Astronomy. 1998 [2011-11-20]. 
  2. ^ 2.0 2.1 Sturrock, Peter A. Plasma Physics: An Introduction to the Theory of Astrophysical, Geophysical & Laboratory Plasmas. Cambridge University Press. 1994. ISBN 978-0-521-44810-9. 
  3. ^ 3.0 3.1 Cravens, Thomas E. Physics of Solar System Plasmas. Cambridge University Press. 2004. ISBN 9780521611947. 
  4. ^ Plasma fountain Source, press release: Solar Wind Squeezes Some of Earth's Atmosphere into Space
  5. ^ Hazeltine, R.D.; Waelbroeck, F.L. The Framework of Plasma Physics. Westview Press. 2004. ISBN 978-0-7382-0047-7. 
  6. ^ Dendy, R. O. Plasma Dynamics. Oxford University Press. 1990. ISBN 978-0-19-852041-2. 
  7. ^ Hastings, Daniel & Garrett, Henry. Spacecraft-Environment Interactions. Cambridge University Press. 2000. ISBN 978-0-521-47128-2. 
  8. ^ Peratt, A. L. Advances in Numerical Modeling of Astrophysical and Space Plasmas. Astrophysics and Space Science. 1996, 242 (1–2): 93–163. Bibcode:1996Ap&SS.242...93P. doi:10.1007/BF00645112. 
  9. ^ 參見:加州大學聖迭戈分校的非中性電漿研究組
  10. ^ Nicholson, Dwight R. Introduction to Plasma Theory. John Wiley & Sons. 1983. ISBN 978-0-471-09045-8. 
  11. ^ von Engel, A. and Cozens, J.R. (1976) "Flame Plasma" in Advances in electronics and electron physics, L. L. Marton (ed.), Academic Press, ISBN 978-0-12-014520-1, p. 99
  12. ^ 參見:Flashes in the Sky: Earth's Gamma-Ray Bursts Triggered by Lightning
  13. ^ Richard Fitzpatrick, Introduction to Plasma Physics, Magnetized plasmas
  14. ^ Yaffa Eliezer, Shalom Eliezer, The Fourth State of Matter: An Introduction to the Physics of Plasma, Publisher: Adam Hilger, 1989, ISBN 978-0-85274-164-1, 226 pages, page 5
  15. ^ Bittencourt, J.A. Fundamentals of Plasma Physics. Springer. 2004: 1. ISBN 9780387209753. 
  16. ^ Hong, Alice. Dielectric Strength of Air. The Physics Factbook. 2000. 
  17. ^ 一種常見的說法是,可見宇宙中超過99%的物質都是電漿。見:Gurnett, D. A. & Bhattacharjee, A. Introduction to Plasma Physics: With Space and Laboratory Applications. Cambridge, UK: Cambridge University Press. 2005: 2. ISBN 978-0-521-36483-6. Scherer, K; Fichtner, H & Heber, B. Space Weather: The Physics Behind a Slogan. Berlin: Springer. 2005: 138. ISBN 978-3-540-22907-0. 等。
  18. ^ 18.0 18.1 18.2 Mészáros, Péter (2010) The High Energy Universe: Ultra-High Energy Events in Astrophysics and Cosmology, Publisher    Cambridge University Press, ISBN 978-0-521-51700-3, p. 99.
  19. ^ Alfvén, Hannes. Cosmic Radiation as an Intra-galactic Phenomenon. Arkiv för Matematik, Astronomi och Fysik. 1937, 25B: 29. 
  20. ^ Hannes, A. Cosmology in the Plasma Universe: An Introductory Exposition. IEEE Transactions on Plasma Science. 1990, 18: 5–10. Bibcode:1990ITPS...18....5P. doi:10.1109/27.45495. ISSN 0093-3813. In order to understand the phenomena in a certain plasma region, it is necessary to map not only the magnetic but also the electric field and the electric currents. Space is filled with a network of currents which transfer energy and momentum over large or very large distances. The currents often pinch to filamentary or surface currents. The latter are likely to give space, as also interstellar and intergalactic space, a cellular structure. 
  21. ^ Raine, Derek J. and Thomas, Edwin George (2010) Black Holes: An Introduction, Publisher: Imperial College Press, ISBN 978-1-84816-382-9, p. 160
  22. ^ Nemiroff, Robert and Bonnell, Jerry (11 December 2004) Astronomy Picture of the Day, nasa.gov
  23. ^ Mendis, D. A. Dust in cosmic plasma environments. Astrophysics and Space Science. September 1979, 65 (1): 5–12. Bibcode:1979Ap&SS..65....5M. doi:10.1007/BF00643484. 
  24. ^ Hill,  , J. R.; Mendis, D. A. Charged dust in the outer planetary magnetospheres. I - Physical and dynamical processes. Moon and the Planets. August 1979, 21 (1): 3–16. Bibcode:1979M&P....21....3H. doi:10.1007/BF00897050. 
  25. ^ IPPEX Glossary of Fusion Terms. Ippex.pppl.gov. Retrieved on 2011-11-19.
  26. ^ "Plasma and Flames – The Burning Question", from the Coalition for Plasma Science, retrieved 8 November 2012
  27. ^ Dickel, J. R. The Filaments in Supernova Remnants: Sheets, Strings, Ribbons, or?. Bulletin of the American Astronomical Society. 1990, 22: 832. Bibcode:1990BAAS...22..832D. 
  28. ^ Grydeland, T. Interferometric observations of filamentary structures associated with plasma instability in the auroral ionosphere. Geophysical Research Letters. 2003, 30 (6): 1338. Bibcode:2003GeoRL..30.1338G. doi:10.1029/2002GL016362. 
  29. ^ Moss, G. D.; Pasko, V. P.; Liu, N.; Veronis, G. Monte Carlo model for analysis of thermal runaway electrons in streamer tips in transient luminous events and streamer zones of lightning leaders. Journal of Geophysical Research. 2006, 111: A02307. Bibcode:2006JGRA..111.2307M. doi:10.1029/2005JA011350. 
  30. ^ Doherty, Lowell R.; Menzel, Donald H. Filamentary Structure in Solar Prominences. The Astrophysical Journal. 1965, 141: 251. Bibcode:1965ApJ...141..251D. doi:10.1086/148107. 
  31. ^ Hubble views the Crab Nebula M1: The Crab Nebula Filaments,存檔於網際網路檔案館(存檔日期 5 October 2009). The University of Arizona
  32. ^ Zhang, Y. A.; Song, M. T.; Ji, H. S. A rope-shaped solar filament and a IIIb flare. Chinese Astronomy and Astrophysics. 2002, 26 (4): 442–450. Bibcode:2002ChA&A..26..442Z. doi:10.1016/S0275-1062(02)00095-4. 
  33. ^ Boeuf, J. P.; Chaudhury, B.; Zhu, G. Q. Theory and Modeling of Self-Organization and Propagation of Filamentary Plasma Arrays in Microwave Breakdown at Atmospheric Pressure. Physical Review Letters. 2010, 104 (1): 015002. Bibcode:2010PhRvL.104a5002B. doi:10.1103/PhysRevLett.104.015002. PMID 20366367. 
  34. ^ Chin, S. L. Some Fundamental Concepts of Femtosecond Laser Filamentation (PDF). Journal of the Korean Physical Society. 2006, 49: 281. 
  35. ^ Talebpour, A.; Abdel-Fattah, M.; Chin, S. L. Focusing limits of intense ultrafast laser pulses in a high pressure gas: Road to new spectroscopic source. Optics Communications. 2000, 183 (5–6): 479–484. Bibcode:2000OptCo.183..479T. doi:10.1016/S0030-4018(00)00903-2. 
  36. ^ Alfvén, Hannes. section VI.13.1. Cellular Structure of Space. Cosmic Plasma. Dordrecht. 1981. ISBN 978-90-277-1151-9. From the cosmological point of view, the most important new space research discovery is probably the cellular structure of space. As has been seen in every region of space accessible to in situ measurements, there are a number of 'cell walls', sheets of electric currents, which divide space into compartments with different magnetization, temperature, density, etc. 
  37. ^ National Research Council (U.S.). Plasma 2010 Committee. Plasma science: advancing knowledge in the national interest. National Academies Press. 2007: 190–193. ISBN 978-0-309-10943-7. 
  38. ^ Greaves, R. G.; Tinkle, M. D.; Surko, C. M. Creation and uses of positron plasmas. Physics of Plasmas. 1994, 1 (5): 1439. Bibcode:1994PhPl....1.1439G. doi:10.1063/1.870693. 
  39. ^ Morfill, G. E.; Ivlev, Alexei V. Complex plasmas: An interdisciplinary research field. Reviews of Modern Physics. 2009, 81 (4): 1353–1404. Bibcode:2009RvMP...81.1353M. doi:10.1103/RevModPhys.81.1353. 
  40. ^ Alfvén, H.; Smårs, E. Gas-Insulation of a Hot Plasma. Nature. 1960, 188 (4753): 801–802. Bibcode:1960Natur.188..801A. doi:10.1038/188801a0. 
  41. ^ Braams, C.M. Stability of Plasma Confined by a Cold-Gas Blanket. Physical Review Letters. 1966, 17 (9): 470–471. Bibcode:1966PhRvL..17..470B. doi:10.1103/PhysRevLett.17.470. 
  42. ^ Yaghoubi, A.; Mélinon, P. Tunable synthesis and in situ growth of silicon-carbon mesostructures using impermeable plasma. Scientific Reports. 2013, 3: 1083. Bibcode:2013NatSR...3E1083Y. doi:10.1038/srep01083. PMC 3547321. PMID 23330064. 
  43. ^ Evolution of the Solar System, 1976
  44. ^ 44.0 44.1 Hippler, R.  ; Kersten, H.; Schmidt, M.; 等 (編). Plasma Sources. Low Temperature Plasmas: Fundamentals, Technologies, and Techniques 2nd. Wiley-VCH. 2008. ISBN 978-3-527-40673-9. 
  45. ^ Chen, Francis F. Plasma Physics and Controlled Fusion. Plenum Press. 1984. ISBN 978-0-306-41332-2. 
  46. ^ 46.0 46.1 Leal-Quirós, Edbertho. Plasma Processing of Municipal Solid Waste. Brazilian Journal of Physics. 2004, 34 (4B): 1587–1593. Bibcode:2004BrJPh..34.1587L. doi:10.1590/S0103-97332004000800015. 
  47. ^ 47.0 47.1 47.2 Gomez, E.; Rani, D. A.; Cheeseman, C. R.; Deegan, D.; Wise, M.; Boccaccini, A. R. Thermal plasma technology for the treatment of wastes: A critical review. Journal of Hazardous Materials. 2009, 161 (2–3): 614–626. doi:10.1016/j.jhazmat.2008.04.017. PMID 18499345. 
  48. ^ National Research Council. Plasma Processing of Materials : Scientific Opportunities and Technological Challenges. National Academies Press. 1991. ISBN 978-0-309-04597-1. 
  49. ^ Nemchinsky, V. A.; Severance, W. S. What we know and what we do not know about plasma arc cutting. Journal of Physics D: Applied Physics. 2006, 39 (22): R423. Bibcode:2006JPhD...39R.423N. doi:10.1088/0022-3727/39/22/R01. 
  50. ^ Peretich, M.A.; O』Brien, W.F.; Schetz, J.A. Plasma torch power control for scramjet application (PDF). Virginia Space Grant Consortium. 2007 [12 April 2010]. 
  51. ^ Stern, David P. The Fluorescent Lamp: A plasma you can use. [2010-05-19]. 
  52. ^ Sobolewski, M.A.; Langan & Felker, J.G. & B.S. Electrical optimization of plasma-enhanced chemical vapor deposition chamber cleaning plasmas (PDF). Journal of Vacuum Science and Technology B. 1997, 16 (1): 173–182. Bibcode:1998JVSTB..16..173S. doi:10.1116/1.589774. (原始內容 (PDF)存檔於18 January 2009). 
  53. ^ Okumura, T. Inductively Coupled Plasma Sources and Applications. Physics Research International. 2010, 2010: 1–14. doi:10.1155/2010/164249. 
  54. ^ Plasma Chemistry. Cambridge University Press. 2008: 229. ISBN 9781139471732. 
  55. ^ Leroux, F.; Perwuelz, A.; Campagne, C.; Behary, N. Atmospheric air-plasma treatments of polyester textile structures. Journal of Adhesion Science and Technology. 2006, 20 (9): 939–957. doi:10.1163/156856106777657788. 
  56. ^ Leroux, F. D. R.; Campagne, C.; Perwuelz, A.; Gengembre, L. O. Polypropylene film chemical and physical modifications by dielectric barrier discharge plasma treatment at atmospheric pressure. Journal of Colloid and Interface Science. 2008, 328 (2): 412–420. doi:10.1016/j.jcis.2008.09.062. PMID 18930244. 
  57. ^ Park, J.; Henins, I.; Herrmann, H. W.; Selwyn, G. S.; Hicks, R. F. Discharge phenomena of an atmospheric pressure radio-frequency capacitive plasma source. Journal of Applied Physics. 2001, 89: 20. Bibcode:2001JAP....89...20P. doi:10.1063/1.1323753. 
  58. ^ 克魯克斯曾於1879年8月22日在謝菲爾德對英國科學促進協會(British Association for the Advancement of Science)演講。[1] [2]
  59. ^ 在1897年4月30日對英國皇家科學研究所的晚間演講上首次公布,並發布於:Thomson, J. J. J. J. Thomson (1856–1940). Philosophical Magazine. 1897, 44 (269): 293–316. doi:10.1080/14786449708621070. 
  60. ^ 60.0 60.1 Langmuir, I. Oscillations in Ionized Gases. Proceedings of the National Academy of Sciences. 1928, 14 (8): 627–637. Bibcode:1928PNAS...14..627L. doi:10.1073/pnas.14.8.627. Except near the electrodes, where there are sheaths containing very few electrons, the ionized gas contains ions and electrons in about equal numbers so that the resultant space charge is very small. We shall use the name plasma to describe this region containing balanced charges of ions and electrons. 
  61. ^ Brown, Sanborn C. Chapter 1: A Short History of Gaseous Electronics. (編) HIRSH, Merle N. e OSKAM, H. J. Gaseous Electronics 1. Academic Press. 1978. ISBN 978-0-12-349701-7. 
  62. ^ 趙凱華. 幾個沿用已久但譯名不當的物理學名詞——兼談科技名詞的譯名方法 (PDF). 物理. 2006, 35 (12). 

外部連結[編輯]