超新星：修订间差异

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{| class="wikitable"
|+ 核心坍塌質量和金屬量的情景<ref name="heger"/>
|-
! 坍塌的起因 !! 估計的祖恆星初始質量!! 超新星類型!!殘骸
|-
| 在簡併O+Ne+Mg核心的電子捕獲|| 8–10 || 暗II-P || 中子星
|-
|rowspan="7"| 鐵核坍塌 || 10–25 || 暗II-P || 中子星
|-
| 25–40 與金屬量和太陽一樣或較低 || 普通的II-P || 起初是中子星，物質落回後成為黑洞
|-
| 25–40 與高金屬量 || II-L 或 II-b || 中子星
|-
| 40–90 與低金屬量 || 無 || 黑洞
|-
| ≥40 與金屬量和太陽相似 || 黯淡的Ib/c，或與GRB超新星 ||起初是中子星，物質落回後成為黑洞
|-
| ≥40 與高金屬量 || Ib/c || 中子星
|-
| ≥90 與低金屬量 || 無，可能是[[γ射線暴]]（GRB） || 黑洞
|-
| 不穩定對 || 140–250 與低金屬量 || II-P，有時是超新星，可能是 GRB || 沒有殘骸
|-
| 光致蛻變 || ≥250 與低金屬量 || 無（或亮超新星？），可能是GRB || 大質量黑洞
|}

[[File:Remnants of single massive stars.svg|left|250px|thumb|單獨的大質量恆星殘骸。]]
[[Image:Core collapse scenario.svg|300px|thumb|在一顆大質量0恆星內的演化(a)洋蔥結構的殼層，形成鐵芯 (b)達到錢德拉塞卡極限開始坍塌。核心內部被壓縮形成中子 (c)造成崩落的物質反彈 (d)並形成向外傳播的衝擊波（紅色）。衝擊波停滯（因為能量消耗）(e)但可能是與微中子的交互作用，使它重獲活力。周圍的物質被驅散 (f)只留下簡併的殘骸。]]

當恆星的核心不再能對抗重力，它自身向內坍塌的速度可以達到70,000Km/s（0.23[[光速|c]]）<ref name="grav_waves">
{{cite journal
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|title=Gravitational Waves from Gravitational Collapse
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}}</ref>，導致溫度和密度迅速增加。接下來的步驟取決於恆星的質量和結構，低質量的簡併核心形成中子星，大質量的簡併核心通常大多完全坍塌成為黑洞；未簡併的核心會經歷失控的核融合。

簡併的核心開始坍塌時是光致蛻變和電子捕獲的[[β衰變]]，暴發出[[電子微中子]]。當密度增加，因此困在核心的微中子輻射被截斷。最終，內核的直徑通常可以達到30[[公里]] <ref name="WoosleyJanka" />，並且密度可以達到[[原子核]]的程度，中子[[簡併壓力]]試圖阻止坍塌。如果核心的質量大約超過{{Solar mass|15|link=y}}，然後中子簡併壓力就不足以抵擋坍塌，就沒有經過超新星爆炸的形式直接成為黑洞。

在低質量的核心，坍塌會被阻止，並形成有1,000億[[熱力學溫標|K]]，約為太陽和新溫度6,000倍，中子構成的核心<ref>
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}}</ref>，外核通過重元素的分離而失去能量。這個過程{{As of|2010|alt=not clearly understood}}需要從微中子脈衝重新吸收大約10<sup>44</sup>（[[載|foe]]，10<sup>44</sup>）焦耳的能量<ref name=barwick/>，產生可見的爆炸；雖然理論上也有其它的能量爆炸<ref name="WoosleyJanka" />。

一些外層封包的物質會落回到中子星上，使核心的質量超過{{Solar mass|8}}，就會形成黑洞。落回的質量會降低爆炸的動能和被逐出的放射性物質，但在某些情況下，它也可能產生相對論性噴流，導致γ射線暴或異常明亮的超新星。

大質量的非簡併核心坍塌將點燃核心進一步的核融合。當核心的坍塌由不穩定對開始時，氧開始融合，坍塌可能會停止。對核心質量在{{Solar mass|40–60}}，坍塌會暫停而恆星保持不變，但當更大的核心形成後，核心的坍塌會再度發生。對核心質量在{{Solar mass|60–130}}，氧融合和更重元素的核融合會釋放更多的能量，整顆恆星都會瓦解，成為一顆超新星。在大質量恆星的質量上限，由於許多太陽質量的鎳<sub>56</sub>，超新星會異常明亮的時間會延長。核心的質量越大，核心的溫度會高得足以進行光致蛻變，可以讓整個核心成為一個黑洞<ref name=kasen>
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|title=Pair Instability Supernovae: Light Curves, Spectra, and Shock Breakout
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2015年6月27日 (六) 08:37的版本

  此條目介紹的是天文學中一種恆星現象。关于韓國流行音樂組合，请见「超新星 (韓國組合)」。
SN 1994D（左下方的亮點）是在星系NGC 4526的一顆Ia超新星。

超新星是一顆爆炸的恆星，而且它的光度會短暫的超越整個星系，輻射出的能量如同太陽或普通恆星一生所輻射的總量。在它的光度衰退前，可以用裸眼看見幾個星期或數月[1]。這極端的亮度爆發的輻射會驅逐這顆恆星大部分或全部的物質[2]，並以30,000 km/s（光速的10%）的速度驅動著激波[3]進入周遭的星際物質。這個激波會清掃出一個膨脹的氣體殼層，稱為超新星殘骸的外殼。超新星是星系引力波潛在的強大來源[4]。初級宇宙射線有很大的比例來自超新星[5]。

超新星比新星更有活力。超新星的英文名稱為 supernova，nova在拉丁語中是“新”的意思，這表示 它在天球上看上去是一顆新出現的亮星（其實原本即已存在，因亮度增加而被認為是新出現的）；字首的super-是為了將超新星和一般的新星有所區分，也表示了超新星具有更高的亮度。超新星這個名詞是沃爾特·巴德和弗裡茨·茲威基在1931年創造的[6]。他的發音是 /ˌsuːpərnoʊvə/ ，複數是supernovae /ˌsuːpərnoʊviː/或supernovas（縮寫是SN，複數是SNe）。

超新星可以用兩種方式之一觸發：突然重新點燃核融合之火的簡併恆星，或是大質量恆星核心的重力塌陷。在第一種情況，一顆簡併的白矮星可以透過吸積從伴星那兒累積到足夠的質量，或是吸積或是合併，提高核心的溫度，點燃碳融合，並觸發失控的核融合，將恆星完全摧毀。在第二種情況，大質量恆星的核心可能遭受突然的引力坍縮，釋放重力位能，可以創建一次超新星爆炸。

最近一次觀測到銀河系的超新星是 1604年的克卜勒之星（SN 1604）；回顧性的分析已經發現兩個更新的殘骸[7]。對其它星系的觀測表明，在銀河系平均每世紀會出現三顆超新星，而且以現在的天文觀測設備，這些銀河超新星幾乎肯定會被觀測到[8]。它們作用的角色豐富了星際物質與高質量的化學元素[9]。此外，來自超新星向外膨脹的激波可以觸發新恆星的形成[10][11]。

观测历史

主条目：超新星觀測史
蟹狀星雲是與1054超新星相關聯的一個脈衝星風星雲
亮彩突顯的段落標示出中國對SN 1054的觀測。

喜帕恰斯觀測恆星的興趣可能受到觀測一顆超新星的鼓舞（依據普林尼）[12]。最早的超新星紀錄是中國天文學家於AD185年看見的SN 185。紀錄中最亮的超新星是SN 1006，中國和伊斯蘭天文學家都有詳細的記述[13]。觀測最廣泛的超新星是SN 1054，它形成了蟹狀星雲。超新星SN 1572和SN 1604是以裸眼觀測到的最後兩顆銀河系超新星，對歐洲天文學的發展有顯著的影響，因為它們被用來反駁在月球和行星之外是不變的亞里斯多德宇宙[14]。約翰·克卜勒於SN 1604在峰值的1604年10月17日觀測到它，並且持續的估計它的亮度，直到第二年亮度暗淡到裸眼看不見才停止[15]。它是那個時代的人觀測到的第二顆超新星（繼第谷·布拉赫的仙后座SN 1572之後）[12]。

由於望遠鏡的發展，發現超新星的領域已近擴大到其他的星系。在1885年觀察到仙女座星系的超新星仙女座S。美國天文學家魯道夫·閔可夫斯基和弗裡茨·茲威基在1941年開啟了現代的超新星分類計畫[16]。在1960年代，天文學家發現超新星爆炸的最大強度可以作為天文距離的標準燭光，因而測量出天體的距離[17]。最近，觀測到一些最遙遠的超新星比預期的黯淡，這個現象支持了宇宙加速膨脹的觀點[18]。為重建沒有書面紀錄的超新星觀測，開發了新技術，從超新星仙后座A的日期，偵測到來自星雲的回光事件[19]。從溫度的測量和來自鈦-44的γ射線衰變[20]，估計出超新星殘骸RX J0852.0-4622的年齡[21]。在2009年，從南極冰沉積物的硝酸含量的匹配，發現過去超新星事件的時間[22]。

著名的超新星

参见：明亮的超新星列表
  • 185年12月7日，东汉中平二年乙丑，中国天文学家观测到超新星185，这是人类历史上发现的第一颗超新星[23]。该超新星在夜空中照耀了八个月。《后汉书·天文志》载：“中平二年（185年）十月癸亥，客星出南门中，大如半筵，五色喜怒，稍小，至后年六月消”。
  • 1006年4月30日：位于豺狼座的SN 1006爆发，它可能是有史以来人们记录到的视亮度最高的超新星，据推断其亮度达到了-9等。据现代天文学家推测：“在1006年的春天，人们甚至有可能能够借助它的光芒在半夜阅读。”[24]在中国宋朝，这颗超新星由司天监周克明等人发现，因而将它称作周伯星。在《宋史·天文志》卷五六中记载为：“景德三年四月戊寅，周伯星见，出氐南，骑官西一度，状如半月，有芒角，煌煌然可以鉴物，历库楼东。八月，随天轮入浊。十一月复见在氐。自是，常以十一月辰见东方，八月西南入浊。”
  • 1054年7月4日：產生蟹狀星雲的一次超新星爆發，這次客星的出現被中国宋朝的天文學家詳細記錄，《续资治通鉴长编》卷一七六中载：“至和元年五月己酉，客星晨出天关之东南可数寸（嘉祐元年三月乃没）。”日本、美洲原住民[25]也有觀測的記錄。
  • 1572年11月初（可能在2日到6日之间）：仙后座的超新星（第谷超新星）爆发，丹麥天文學家第谷有觀測的記錄，並因此出版了《De Nova Stella》一書，是新星的拉丁名nova的來源[26]。据估计这颗超新星的绝对星等有-15.4等，距地球7500光年；它最高时的视亮度有-4等，可以与金星相比。
  • 1604年10月9日：蛇夫座的超新星（開普勒超新星），德國天文學家開普勒有详细觀測的記錄[27]，這是迄今为止銀河系裡最後一顆被發現的超新星，视星等为-2.5等，距地球6000光年。它曾被伽利略用作反駁當時亞里士多德學派所謂上天永遠不變的理論。
  • 1885年8月19日：位于仙女座星系的超新星SN 1885A（仙女座S）被爱尔兰业余天文学家艾萨克·瓦德（Issac Ward）在贝尔法斯特发现[28]，这是人类首次发现河外星系中的超新星，也是至今在仙女座星系中发现的唯一一颗超新星。
  • 1987年2月24日：位于大麦哲伦星云的超新星1987A在爆發後的數小時內就被發現，是現代超新星理論第一次可以與實際觀測比較的機會[29]。它距地球约为五万一千四百秒差距，最亮时视星等为3等。
  • 2006年9月18日：距地球2.38亿光年的超新星SN 2006gy爆发（曾被假設是不穩定對超新星，但没有得到证实），是有史以来观测到的最强烈的超新星爆发[30]。

发现

主条目：超新星觀測史 § 望遠鏡觀測
超新星留下的殘骸。

在1930年代，沃爾特·巴德和弗裡茨·茲威基在威爾遜山天文台時，起初的工作相信這只是一種新類型的新星[31]。The name 超新星這個名詞在1931年巴德和茲威基在加州理工學院的一場演講中首度被使用，然後在1933年在美國物理學會的會議中被大眾使用[6]。1938年，連字號被取消，成為現代出現和使用的形式[32]。因為超新星是一種在星系中相對罕見的事件，在銀河系大約每世紀只發生三次[7]，要獲得好的研究樣本，就需要定期監視許多星系。

在星系中的超新星，沒有任何有意義，可以預測的準確性。通常情況下，它們被發現時，都是在已經出現後了[33]。科學上對超新星最感興趣的是距離測量 －－例如，做為標準燭光－－ 需要觀察其峰值亮度。因此，至關重要的是及早發現它們，最好能在達到最大亮度之前。業餘天文學家的人數遠遠的多於專業天文學家，在尋找超新星上發揮了很大的作用。通常，通過光學望遠鏡觀測一些鄰近的星系，比較早些時候的照片來發現[34]。

在20世紀結束的時候，越來越多的天文學家改用電腦控制的望遠鏡和CCD獵取超新星。業餘天文愛好者也喜歡這種裝置，也有專業的設置，例如卡茨曼自動成像望遠鏡[35]。最近，超新星早期預警系統專案（SNEWS，Supernova Early Warning System）已經開始使用網路的微中子探測器來對超新星提出早期預警[36][37]。微中子是一種微粒，在超新星報炸時會大量產生[38]，並且它們不會被星系盤的星際氣體和塵埃明顯的吸收。

一顆爆炸的恆星[39]。

超新星的搜索分為兩類：那些聚焦於相對較近的事件，和那些尋找較遠的爆炸。因為在膨脹的宇宙可以通過測量其都卜勒頻移估計在遠方已知發射頻譜的距離（或紅移）；越遙遠的天體有越大的退移速度，所以比附近的天體有較高的紅移。因此，搜尋分為高紅移和低紅移，其間的分界約為紅移 z = 0.1–0.3的範圍[40]，在此，z 對於頻率的移動是無單位量。

高紅移超新星的搜尋，通常涉及超星光變曲線的觀察。這些都是用標準或校準燭光的哈伯圖並使用宇宙論的預測。超新星的光譜，用在研究超新星的物理和環境時，在低紅移的會比高紅移的更為實用[41][42]。低紅移的觀測也依靠哈伯曲線的低距離結束端，這是用來描述距離相對於可見星系紅移的曲線[43][44]。（參見哈伯定律）

命名常規

X射線、紅外線和可見光影像合成的多波段克卜勒超新星殘骸，SN 1604。

當發現超新星的報告送交給國際天文學聯合會的天文電報中心之後，它就會分配這顆超新星的名字，並且發出通告。名字是由前缀字SN接續發現的年份和一或二個文字母組成。每年最初的26顆依序使用從A到Z的字母，之後始用小寫的字母：aa、ab，依序排列。例如，SN 2003C，是2003年發現的第三顆超新星[45]。2005年發現的最後一顆超新星SN 2005nc，是2005年的第367顆[nb 1]。從2000年開始，專業和業餘天文學家每年都發現數百顆超新星（2005年367颗、2006年551颗、2007年572顆、2008年261顆、2009年390顆、2013年231顆）[46][47]。

歷史上已知的超新星只簡單的依照發現的年份命名，它們有：SN 185、SN 1006、SN 1054（天關客星）、SN 1572（第谷新星）、和SN 1604（克卜勒之星）。從1885年開始採用字母命名，即使那一在只發現一顆超新星（如SN 1885A、SN 1907A等等） －最後一次是1947年的SN 1947A。， SN，是超新星的標準前缀字。直到1987年，兩個字母的代號都是備而不用，但從1988年開始，每年都需要用到雙字母。

分類

藝術家印象中的超新星1993J[48]。


天文學家使用它們的光度曲線和不同的化學元素在光譜中造成的吸收線，以這一部分進行分類和試圖了解超新星。分類的第一個依據是是否存在由氫造成的吸收線。如果一顆超新星的光譜中包含氫的譜線（在可見光部分的譜線是巴耳末系），它就屬於II型超新星；否則就是I型超新星。在這兩種類型中，每種都會依據存在於譜線中的其它元素或光度曲線的形狀再細分（依據這顆超新星的視星等相對於時間的函數關係圖）[49][50]。

超新星分類法[50][49]
I型超新星
沒有氫譜線 		Ia型
在亮度接近峰值時只呈現單一的、615奈米電離的矽（Si II）譜線 		熱失控
Ib/c型
矽的吸收特徵譜線微弱或是沒有 		Ib型
顯示587.6奈米的中性氦（He I）線 		核坍縮
Ic型
氦線微弱或沒有
II型
顯示氫線 		II-P/L/N
完整的II型超新星光譜 		II-P/L/N
沒有窄線 		II-P
在光度曲線上有"高原區"
II-L
光度曲線呈現"線性"的衰減（光度相對於時間是直線。）[51]
IIn
有一些窄線
IIb
頻譜的變化類似Ib超新星


I型超新星

I型超新星依據譜線為基礎再細分，典型的Ia型超新星有強烈的矽離子吸收線。這條譜線不明顯或不強烈的I型超新星被歸類為Ib或Ic型超新星，Ib型超新星顯示出強烈的中性氦譜線，Ic型超新星則缺乏這種譜線。所有I型超新星的光度曲線都與Ia型超新星相似，在峰值都會比較明亮，所以光度曲線不是I型超新星分類的主要依據。

少數的Ia型超新星顯現出不尋常的特徵，如非標準的光度或寬廣的光度曲線，但檢視它們在最早期的樣本中都會顯示出與分類典型相似的特徵。例如，低光度的SN 2008ha通常分類為類SN 2002cx或是Ia-2002cx。

II型超新星

光度曲線的差異是用來區分II-P和II-L型超新星的依據。

II型超新星也可以依據光譜來細分。大部分的II型超新星都顯現非常寬的發射線，這表示它是以每秒數千公里（Km/Sec.）的速度在膨脹。有些，像是SN 2005gl，有著相對狹窄的譜線，它們被分類為IIn型超新星，其中的'n'代表'狹窄'。

少數的超新星，像是SN 1987K和SN 1993J，顯示出類型的改變：初期，它們顯示出氫的譜線，但是經過幾週或幾個月的衰減期之後，光譜中主要是氦的譜線。IIb型超新星的功能就是用來描述II型超新星和Ib相關聯的組合[50]。

II型超新星在光度下降的過程中，依然廣泛的呈現由氫主導的光譜，因此分類主要是依據其光度曲線。最常見的類型是在最大亮度之後不久，光度的下降曲線中會出現"高原區"，視星等會維持幾個月的穩定不變，然後才繼續下降。這一形稱為II-P型超新星，P代表高原。較罕見的缺乏高原區特徵的II-L型超新星，"L"代表是線性的，因為光度曲線實際上是一條直線。

並不是所有的超新星都能正常的分類，不能吻合上述特徵的分類為特異型超新星，或標示為'pec'[50]。

III、IV、和V型超新星

弗裡茨·茲威基基於少數的超新星不能完全符合I和II型，還定義了附加的超新星類型。在NGC 4303的SN 1961i是III型超新星的原型，並且是唯一的一顆，有著寬鬆的最大光度和氫的巴耳末系譜線，在光譜中緩慢的發展。在NGC 3003的SN 1961f是IV型的原型，也是唯一的一顆，有著與II-P超新相似的光變曲線和氫的吸收線，但也有微弱的氫發射譜線。V型超新星是NGC 1058的SN 1961V，一顆不尋常黯淡的超新星，或是假超新星，光度緩慢的升起，最大光度持續了好幾個月，並且有這不尋常的發射光譜。海山二（船底座η）的大爆發被指出與SN 1961V相似[52]。M101的超新星（1909年)和M83的超新星（1923年和1957年）也被建議可以歸類為IV或V型超星[53]。

這些超新星現在都被視為II型超新星的特例，並且有更多的例子被發現，然而現在依然在爭辯SN 1961V是否是真的超新星，還是LBV爆發，或是冒名頂替者[51]。

当前的模型

系列的影像顯示在星系NGC 1365的一顆超新星爆炸，光度快速的變亮和緩慢的變暗[54]。

前述天文學家給予超新星的分類代碼是很自然的分類：從超新星觀測到的光給予類型的數值，不一定是它的起因。例如，Ia超新星的祖恆星是蛻化的白矮星，因融合失控點火產生的；光譜類型相似的Ib/c超新星的祖恆星是大質量的沃夫–瑞葉星由核心坍縮點燃。下面總結了天文學家目前認為是對超新星最合理的解釋。

熱失控

主条目：Ia超新星
Ia超新星的形成。

白矮星可能從伴侶恆星吸積到足夠的質量，使核心的溫度提高至足夠 點燃碳融合，此時它會發生失控完全破壞了它。這種爆炸在理論上有三種途徑可以發生：從伴星穩定的吸積質量，兩顆白矮星的碰撞，或是在吸積的殼層點火，然後引燃。但是仍不清楚其中何者是主要的機制[55]。儘管還不能確定Ia超新星是如何的產生，但Ia超新星有非常均勻的屬性，是星系間距離有用的標準燭光。但對性質上漸進的變化或高紅移在不同頻率的異常光度，光度曲線和光譜是別上的微小變化，一些校準上的補償是需要的[56][57]。

正常的Ia超新星

有幾種方式可以形成這種類型的超新星，但它們共用一個基礎的機制。如果一顆碳-氧[nb 2]白矮星吸積到足夠的質量，達到錢德拉塞卡極限的大約1.44 太陽質量（M☉）[58]（對不自轉的恆星），它將不再能以電子簡併壓力支撐其巨大的電漿體[59][60]，並且開始坍縮。然而，目前的看法是通常尚未達到這個極限，已經獲得足夠高的溫度和密度，可以在核心引燃碳融合[61]。通常在接近極限之前（大約接近至1%），就已經坍縮了[58]。

在幾秒鐘內，白矮星相當大一部份的物質會發生核融合，釋放出足夠的能量（1–2×1044 J）[62]，解除恆星的束縛，發生超新星爆炸[63]。產生向外膨脹的激波與物質達到5,000-20,000km/s，或大約3%光速的速度。同時亮度也大幅的增加，絕對星等可以達到 19.3等（或比太陽亮5億倍），而且只有少量的變異[64]。

形成這類超新星的是密接的聯星。兩顆星中教大的一顆先演化離開主序帶，並膨脹成為一顆紅巨星。這兩顆恆星現在共享一個包層，造成它們相互間的軌道縮小。較大的這顆恆星然後傾卸掉它大部分的包層，失去質量直到它的核心不能再繼續進行核融合。在這個點上，它成為一顆主要由碳和氧構成的白矮星[65]。最後，它的伴星也演化離開主序帶成為紅巨星。來自巨星的物質被白矮星吸積，導致白矮星的質量持續的增加。儘管基本的模型被普遍接受，但精確的萌生和爆炸產生重元素細節還不清楚。

Ia新星遵循著一個特徵的光度曲線 －亮度作為時間函數的關係圖－ 爆炸後，這個亮度因為從鎳-56 經過鈷-56到鐵-56的放射性衰變而產生變化[64]。正常Ia超新星光度曲線的峰值是非常一致的，最大值是絕對星等 -19.3等。這使它能夠成為次要的[66]標準燭光，可以用來測量其宿主星系的距離[67]。

非標準的Ia超新星

另一種Ia超星的爆炸涉及兩顆白矮星的合併，加起來的質量可能超過錢德拉塞卡極限[68]。這一類型的爆炸還有許多的變化[69]，並且在許多情況下可能沒有超新星，但預期它們的光度曲線會比正常的Ia超新星爆炸寬闊與較低的光度。

當白矮星的質量超過錢德拉塞卡極限，將會有光度異常的Ia超新星[70]，而由不對稱性可能會有進一步增強的類型[71]，但噴射物質的動能會少於正常的動能。

非標準的Ia超星沒有正式的子分類。曾經建議將氦吸積在白矮星上，光度較黯淡的超星分類為Iax[72][73]，而這種類型的超新星可能不會將祖白矮星完全摧毀，而能留下一顆僵屍恆星[74]。

一種特殊的非標準型Ia超新星發展出氫和其他的，發射的譜線給出了外觀正常的Ia和IIn超新星之間的混合物，例如SN 2002ic和SN 2005gj。這種超新星曾經被標記為Ia/IIn、Ian、IIa、IIan[75]。

Ib和Ic型

主条目：Ib和Ic超新星
Ib型超新星SN 2008D[76]的X射线（左）和可见光（右，位于星系上端远处）图像[77]

这两类超新星的形成机制很可能类似于大质量恒星内部核反应燃料耗尽而形成II型超新星的过程；但有所不同的是，形成Ib或Ic型超新星的恒星由于强烈的恒星风或与其伴星的相互作用而失去了由氢元素构成的外层[78]。Ib型超新星被认为是大质量的沃尔夫-拉叶星坍缩后的产物。另外还有一些证据认为少量的Ic型超新星是伽玛射线暴的产生原因，但也有观点认为任何氢元素外层被剥离的Ib或Ic型超新星在爆炸的几何条件允许的情形下都有可能生成伽玛射线暴[79]。

核心坍縮

超新星的初始質量-金屬量。
大質量恆星發展至核心坍縮前的洋蔥狀結構（未依照比例）。

當大質量恆星突然變得無法支撐核心維持抵抗自身的重力，會經歷核心崩潰；這是除了Ia超新星之外，其它所有類型的超新星形成的原因。這種崩潰的結果會導致恆星的外層劇烈爆炸，成為超新星，或者釋放的重力位能不足而坍塌成為黑洞或中子星與少量的輻射能量。有幾種不同的機制可以造成核心坍縮：電子捕獲、超越錢德拉塞卡極限、成對不穩定、或是光致蛻變[2][80]。當恆星發展出鐵芯，因為電子簡併壓力不足以支撐超過錢德拉塞卡極限的質量，於是核心坍塌成為中子星或黑洞。跟著氧融合的爆炸，在氧/氖/鎂核心的電子捕獲是造成引力坍縮的原因，具有非常相似的結果。在大量的核心氦後燃燒產生電子-正子對移除熱力學的支援，導置初始的坍塌與後續的失控核融合，結果就是成對不穩定超新星。足夠大和熱的恆星核心可能產生γ射線，能量足夠直接引發光致蛻變，這將導致核心徹底的崩潰。

下表列出已知核心坍塌原因的大質量恆星、恆星的種類、關聯的超新星類型和產生的殘骸。金屬量是除了氫和氦之外，其他元素和太陽中含量的比值。初始質量是成為超新星之前的質量，是太陽質量的好幾倍，然而當時這顆超新星的質量可能已經低了許多。

在表中未列出IIn超新星。它們可能由不同類型的潛在祖恆星經由不同途徑形成，甚至可能由Ia的白矮星引燃。雖然看起來大部分都是在明亮的巨星或超巨星（包括LBVs），經由鐵芯崩潰形成的。窄光譜線是它們被如此命名的原因，因為這類超新星展開的拱星物質小而濃密[81]。看起來IIn超新星是貨真價實的假超新星，只是高光度藍變星的大規模噴發，類似於海山二。在這些事件中，新噴發的物質通過激波與之前噴發的物質交互作用，產生窄吸收譜線[82]。

核心坍塌質量和金屬量的情景[2]
坍塌的起因 估計的祖恆星初始質量 超新星類型 殘骸
在簡併O+Ne+Mg核心的電子捕獲 8–10 暗II-P 中子星
鐵核坍塌 10–25 暗II-P 中子星
25–40 與金屬量和太陽一樣或較低 普通的II-P 起初是中子星，物質落回後成為黑洞
25–40 與高金屬量 II-L 或 II-b 中子星
40–90 與低金屬量 無 黑洞
≥40 與金屬量和太陽相似 黯淡的Ib/c，或與GRB超新星 起初是中子星，物質落回後成為黑洞
≥40 與高金屬量 Ib/c 中子星
≥90 與低金屬量 無，可能是γ射線暴（GRB） 黑洞
不穩定對 140–250 與低金屬量 II-P，有時是超新星，可能是 GRB 沒有殘骸
光致蛻變 ≥250 與低金屬量 無（或亮超新星？），可能是GRB 大質量黑洞
單獨的大質量恆星殘骸。
在一顆大質量0恆星內的演化(a)洋蔥結構的殼層，形成鐵芯 (b)達到錢德拉塞卡極限開始坍塌。核心內部被壓縮形成中子 (c)造成崩落的物質反彈 (d)並形成向外傳播的衝擊波（紅色）。衝擊波停滯（因為能量消耗）(e)但可能是與微中子的交互作用，使它重獲活力。周圍的物質被驅散 (f)只留下簡併的殘骸。

當恆星的核心不再能對抗重力，它自身向內坍塌的速度可以達到70,000Km/s（0.23c）[83]，導致溫度和密度迅速增加。接下來的步驟取決於恆星的質量和結構，低質量的簡併核心形成中子星，大質量的簡併核心通常大多完全坍塌成為黑洞；未簡併的核心會經歷失控的核融合。

簡併的核心開始坍塌時是光致蛻變和電子捕獲的β衰變，暴發出電子微中子。當密度增加，因此困在核心的微中子輻射被截斷。最終，內核的直徑通常可以達到30公里 [84]，並且密度可以達到原子核的程度，中子簡併壓力試圖阻止坍塌。如果核心的質量大約超過15 M☉，然後中子簡併壓力就不足以抵擋坍塌，就沒有經過超新星爆炸的形式直接成為黑洞。

在低質量的核心，坍塌會被阻止，並形成有1,000億K，約為太陽和新溫度6,000倍，中子構成的核心[85]。熱微中子形成微中子-反微中子對的味，數倍於電子捕獲微中子的數量[86]。大約1046焦耳，相當於10%的恆星靜止質量，在10秒內爆裂出的微中子是事件中最主要的輸出[84][87]。突然停止的核心坍塌和反彈在毫秒內產生激波[88]，外核通過重元素的分離而失去能量。這個過程not clearly understood需要從微中子脈衝重新吸收大約1044（foe，1044）焦耳的能量[87]，產生可見的爆炸；雖然理論上也有其它的能量爆炸[84]。

一些外層封包的物質會落回到中子星上，使核心的質量超過8 M☉，就會形成黑洞。落回的質量會降低爆炸的動能和被逐出的放射性物質，但在某些情況下，它也可能產生相對論性噴流，導致γ射線暴或異常明亮的超新星。

大質量的非簡併核心坍塌將點燃核心進一步的核融合。當核心的坍塌由不穩定對開始時，氧開始融合，坍塌可能會停止。對核心質量在40–60 M☉，坍塌會暫停而恆星保持不變，但當更大的核心形成後，核心的坍塌會再度發生。對核心質量在60–130 M☉，氧融合和更重元素的核融合會釋放更多的能量，整顆恆星都會瓦解，成為一顆超新星。在大質量恆星的質量上限，由於許多太陽質量的鎳56，超新星會異常明亮的時間會延長。核心的質量越大，核心的溫度會高得足以進行光致蛻變，可以讓整個核心成為一個黑洞[89]。

II型

主条目：II型超新星

质量不小于九倍太阳质量的大质量恒星具有相当复杂的演化过程[90]。在恒星内核中的氢元素不断地通过核聚变产生氦元素，其中释放的能量会产生向外的辐射压，从而保证了内核的流体静力学平衡而避免恒星自身巨大的引力导致的坍缩。

而当恒星内核的氢元素消耗殆尽而无法再产生足够的辐射压来平衡引力时，内核的坍缩开始，这期间会使内核的温度和压力急剧升高并能够将氦元素点燃。由此恒星内核的氦元素开始聚变为碳元素，并能够产生相当的辐射压来中止坍缩。这使得内核膨胀并稍微冷却，此时的内核具有一个氢聚变的外层和一个更高温高压的氦聚变的中心。（其他元素如镁、硫、钙也会产生并在某些情形下在后续反应中燃烧。）

上述的过程会反复几次，每一次的内核坍缩都会由下一个更重的元素的聚变过程而中止，并不断地产生更高的温度和压力。星体由此变成了像洋葱一样的层状结构，越靠近外层的元素越容易发生聚变反应[91][92]。每一层都依靠着其内部下一层的聚变反应所产生的热能和辐射压力来中止坍缩，直到这一层的聚变燃料消耗殆尽；并且每一层都比其外部一层的温度更高、燃烧更快：从硅到镍的燃烧过程只需要一天或几天左右的时间[84]。

在这样过程的后期，不断增加的重元素参与了核聚变，而生成的相关元素原子的结合能也在不断增加，从而导致聚变反应释放的能量不断减少。并且在更高的能量下内核会发生光致蜕变以及电子俘获过程，这都会导致内核的能量降低并一般会加速核聚变反应以保持平衡[84]。这种重元素的不断合成在镍-56处终止，这一聚变反应中不再有能量释放（但能够通过放射性衰变产生铁-56）[93]这样的结果导致了这个镍-铁成分的内核[94]无法再产生任何能够平衡星体自身引力的向外的辐射压，而唯一能够起到一定平衡作用的是内核的电子简并压力。如果恒星的质量足够大，则这个内核的质量最终将有可能超过钱德拉塞卡极限，这样电子简并压力也不足以平衡引力坍缩。最终在星体自身强大的引力作用下，内核最内层的原本将原子核彼此分开的力也无法支撑，星体由此开始毁灭性的坍缩，并且此时已没有任何聚变反应能够阻止坍缩的发生[59]。

内核坍缩

参见：引力坍缩

超新星内核的坍缩速度可以达到每秒七万千米（约合0.23倍光速）[83]，这个过程会导致内核的温度和密度发生急剧增长。内核的这一能量损失过程终止了向外的简并压力与向内引力的彼此平衡。在光致蜕变的作用下，γ射线将铁原子分解为氦原子核并释放中子，同时吸收能量；而质子和电子则通过电子俘获过程（不可逆β衰变）合并，产生中子和逃逸的中微子。

在一颗典型的II型超新星中，新生成的中子核的初始温度可达一千亿K，这是太阳核心温度的六千倍。如此高的热量大部分都需要被释放，以形成一颗稳定的中子星，而这一过程能够通过进一步的中微子释放来完成[95]。这些“热”中微子构成了涵盖所有味的中微子-反中微子对，并且在数量上是通过电子俘获形成的中微子的好几倍[96]。大约1046焦耳的引力能量：约占星体剩余质量的10%：会转化成持续时间约10秒的中微子暴，这是这场事件的主要产物[84][97]。中微子暴会带走内核的能量并加速坍缩过程，而某些中微子则还有可能被恒星的外层物质吸收，为其后的超新星爆发提供能量[98]。

内核最终会坍缩为一个直径约为30千米的球体[84]，而它的密度则与一个原子核的密度相当，其后坍缩会因核子间的强相互作用以及中子简并压力突然终止。向内坍缩的物质的运动由于突然被停止，物质会发生一定程度的反弹，由此会激发出向外传播的激波。计算机模拟的结果指出这种向外扩散的激波并不是导致超新星爆发的直接原因[84]；实际上在内核的外层区域由于重元素的解体导致的能量消耗，激波存在的时间只有毫秒量级[99]。这就需要存在一种尚未了解的过程，能够使内核的外层区域重新获得大约1044焦耳[nb 3]的能量，从而形成可见的爆发[100]。当前的相关研究主要集中在对于作为这一过程基础的中微子重新升温、自旋和磁场效应的组合研究[84]。

在一颗大质量恒星（a）的演化后期，不同元素构成的洋葱层状结构进行核聚变反应并形成铁核（b）。铁核的质量达到钱德拉塞卡极限并开始坍缩，铁核内部的原子核被压缩为中子（c），导致内陷的物质反弹（d）并辐射向外传播的激波（红色表示）。激波因能量消耗而停止传播（e），但由由于某一过程（可能与中微子的相互作用有关）重新获得能量。这导致了周围物质因爆炸而向四面八方喷射（f），只留下一块中子简并的残余（中子星）。

当原始恒星的质量低于大约20倍太阳质量（取决于爆炸的强度以及爆炸后回落的物质总量），坍缩后的剩余产物是一颗中子星[83]；对于高于这个质量的恒星，剩余质量由于超过奥本海默-沃尔科夫极限会继续坍缩为一个黑洞[101]（这种坍缩有可能是伽玛射线暴的产生原因之一，并且伴随着大量伽玛射线的放出在理论上也有可能产生再一次的超新星爆发）[102]，理论上出现这种情形的上限大约为40-50倍太阳质量。

对于超过50倍太阳质量的恒星，一般认为它们会跳过超新星爆发的过程而直接坍缩为黑洞[103]，不过这个极限由于模型的复杂性计算起来相当困难。但据最近的观测显示，质量极高（140-250倍太阳质量）并且所含重元素（相对氦元素而言）比例较低的恒星有可能形成不稳定对超新星而不会留下黑洞遗迹。这类相当罕见的超新星的形成机制可能并不相同（而可能部分类似于Ia型超新星爆发），从而很可能不需要铁核的存在[104][105]。这类超新星的典型代表是II型超新星SN 2006gy，据估计它具有150倍太阳质量，对它的观测表明如此巨大质量恒星的爆炸与先前的理论预测有着基础性的差异[104][106]。

下表列举的是不同质量核塌缩超新星可能的类型和残存天体，下表列举的前身恒星都属于单星或者远距双星的情况，密近双星的演化有可能受到伴星的重大影响而产生不同，而且下表列举的恒星质量都属于原初质量，超新星爆发时，恒星的质量有可能已然大幅度减少：

不同原初质量和金属丰度的核塌缩超新星[2]
塌缩原因 前身星原初质量 超新星类型 残存天体
氧、氖、镁核心电子俘获 8–10 弱 II-P型 中子星
铁核心塌缩 10–25 弱 II-P型 中子星
25–40 低金属丰度或者近太阳金属丰度 普通 II-P型 形成中子星后，部分包层回落形成黑洞
25–40 非常高金属丰度 II-L型 或者 II-b型 中子星
40–90 低金属丰度 JetSN（喷流动力超新星） 直接形成黑洞
40–60 近太阳金属丰度 弱 Ib/c型, 或者 JetSN + GRB（伽马射线暴） 形成中子星后，部分包层回落形成黑洞
40–60 非常高金属丰度 Ib/c型 中子星
60–90 近太阳金属丰度 JetSN + GRB 直接形成黑洞
60–90 非常高金属丰度 GRB，无超新星 形成中子星后，部分包层回落形成黑洞
90–140 低金属丰度 高光度JetSN + GRB 直接形成黑洞
90–140 近太阳金属丰度 GRB，无超新星 直接形成黑洞
不稳定对 140–250 低金属丰度 不稳定对超新星 无任何残存
光致蜕变 ≥250 低金属丰度 超长GRB，或者兼有超高光度JetSN 直接形成中等质量黑洞

光度曲线和反常光谱

光度随时间变化的曲线在这里表示了II-L型超新星和II-P型超新星的特征光度曲线。

由于氢光谱中的巴耳末吸收线的存在，II型超新星的光度曲线特征明显：与I型超新星的光度曲线相比，II型超新星的光度曲线平均每天降低0.008等，较前者要低很多。按照光度曲线的特征，II型超新星可分为两个子类，一类在光度曲线上有一个平坦的高原区（II-P型），另一类的光度曲线则只存在线性衰减（II-L型）。如此II-L型超新星的总体衰减率为每天0.012等，高于II-P型超新星的每天0.0075等。对于II-L型超新星而言，产生这种差别的原因是在原始恒星中的大部分氢元素外层都被抛射出了[107]。

II-P型超新星的光度曲线中的高原区是由于其外层不透明度的变化。爆炸中产生的激波电离了外层中的氢原子，阻止了内部爆炸产生的光子透过外层逸出，从而显著提高了外层的不透明度。当外层的氢离子冷却后重新组合成原子，外层区域的透明度又会回升[108]。

在II型超新星光谱的诸多反常特性中，IIn型超新星有可能诞生于喷射物与恒星周围物质的相互作用[109]，而IIb型超新星则有可能是大质量恒星在其伴星的潮汐力作用下失去了大多数（但不是全部）的氢元素外层。随着IIb型超新星喷射物的膨胀，余下的氢元素外层很快会变得透光从而能够展露出里面的内层结构[110]。

不对称性

长久以来一个围绕着超新星研究的谜团是，如何解释爆炸后产生的剩余致密物质相对内核会有一个如此高的速度[111]。（已经观测到作为中子星的脉冲星具有很高的速度，理论上黑洞也会有很高的速度，但当前还很难通过孤立的观测来证实。）不管怎样，能够推动物质产生如此速度的作用力应该相当可观，因为它能够使一个质量大于太阳的物体产生500千米/秒甚至以上的速度。现在一般认为这个速度产生于超新星爆炸时的空间不对称性，但具体这个动量是通过何种机制传递的仍然不得而知。有些解释认为，这种推动力包含了星体坍缩时的对流和中子星形成时产生的喷流。

这张由X射线和可见光的合成图描述了从蟹状星云核心区域发出的电磁辐射。从中心附近的脉冲星所释放的粒子速度可接近光速。[112]这颗中子星的速度约为375千米/秒[113]

具体而言，这种内核上方产生的大尺度对流能够造成局部的元素丰度变化，从而在坍缩期间导致不均衡分布的核反应，经反弹后产生爆炸[114]。而喷流解释则认为，中心的中子星对气体的吸积作用会形成吸积盘，并产生高度方向性的喷流，从而将物质以很高的速度喷射出去，同时产生横向的激波彻底摧毁星体。这些喷流可能是导致超新星爆发的重要因素[115][116]。（一个类似的模型也被用来解释长伽玛射线暴的产生。）

现在已经通过观测证实了在Ia型超新星的爆发初始存在有空间上的不对称性。这一结果可能意味着这类超新星的初始光度与观测角度有关，不过随着时间的推移这种爆炸会变得更为对称。通过对初始状态的出射光的偏振进行测量，这种不对称性就可以被探测到[117]。

Ia型的核坍缩

由于Ib、Ic以及多种II型超新星具有类似的机制模型，它们被统称为核坍缩超新星。而Ia型超新星与核坍缩超新星的基本区别在于在光度曲线峰值附近所释放的辐射的能量来源。核坍缩超新星的原始恒星都具有延伸的外层，并且这种外层达到一定透明度所需的膨胀量较小。光度曲线峰值处的光辐射所需的大部分能量都来自于加热并喷射外层物质的激波[118]。

而与之不同的是，Ia型超新星的原始恒星是致密的，并且要比太阳小得多（但质量仍然大得多），因此这种致密星体如要变得透明需要进行大幅的膨胀（以及冷却）。爆炸产生的热在星体膨胀的过程中被消耗，从而无法促使光子产生。事实上，Ia型超新星所辐射的能量完全来自爆炸中产生的放射性同位素的衰变，这主要包括镍-56（半衰期6.1天）和它的衰变产物钴-56（半衰期77天）。从放射性衰变中辐射的伽玛射线会被喷射出的物质吸收，这些物质因此被加热到白炽状态。

在核坍缩超新星中，随着喷射出的物质逐渐膨胀并冷却，放射性衰变最终也会成为光辐射的主要能量来源。一颗明亮的Ia型超新星能够释放出0.5至1倍太阳质量的镍-56[119]，但核坍缩超新星所释放的镍-56通常只有0.1倍太阳质量左右[120]。

星际影响

重元素的来源

主条目：超新星核合成

超新星是生成比氧重的元素的关键来源。这些元素中，铁-56以及比它轻的元素的生成来自核聚变，而比铁重的元素都来自超新星爆炸时进行的核合成。尽管存在争议，超新星确实是最有可能的进行r-过程的候选场所，r-过程是核合成在高温以及高中子密度时进行的一种快速形式。反应中有大量高度不稳定的原子核产生，这些原子核都含有过剩数量的中子。这些状态不稳定，经过快速的β衰变而达到更稳定的状态。

r-过程有可能发生在II型超新星的爆发中，有半数左右丰度的比铁重的元素都会在其中产生，其中包括钚、铀、锎等元素[121]。与之能相提并论的其他产生重元素的过程只有在衰老的红巨星内发生的s-过程，但这一过程进行起来要慢得多，而且不能产生比铅更重的元素[122]。

恒星演化中的作用

主条目：超新星遗迹
大麦哲伦星云内位于成群的气体和尘埃中的超新星遗迹N 63A

超新星爆发后的遗迹包括一个中央的致密星体和因激波而快速向外扩散的物质。这些物质在快速膨胀的状态下扫过周围的星际物质，这种状态能够持续长达两个世纪。其后它们将经历一个绝热膨胀的过程，进而再用一万年左右的时间逐渐冷却并与周围的星际物质混合[123]。

根据天文学中的标准理论，大爆炸产生了氢和氦，可能还有少量锂；而其他所有元素都是在恒星和超新星中合成的。超新星爆發令它周圍的星際物質充滿了金屬（對於天文學家來說，金屬就是比氦重的所有元素，与化学中的概念不同）。这些合成的金属丰富了形成恒星的分子云的元素构成[124]，所以每一代的恆星（及行星系）的組成成分都有所不同，由純氫、氦組成到充滿金屬的組成。超新星是宇宙间将恒星核聚变中生成的较重元素重新分布的主要机制，不同元素的所有的分量對於一顆恆星的生命，以至圍繞它的行星的存在性都有很大的影響。

膨胀中的超新星遗迹的动能能够压缩凝聚附近的分子云，从而启动一颗恒星的形成[125]。如果气体云无法释掉过多的能量，增大的湍流压也能阻止恒星形成[10]。

在太阳系附近的一颗超新星爆发中，借助其中半衰期较短的放射性同位素的衰变产物所提供的证据能够了解四十五亿年前太阳系的元素组成，这些证据甚至显示太阳系的形成也有可能是由这颗超新星爆发而启动的[126]。由超新星产生的重元素经过了和天文数字一样长的时间后，这些化学成分最终使地球上生命的诞生成为可能。

对地球的影响

参见：鄰近地球的超新星

如果一颗超新星爆发的位置非常接近地球以至于它能够对地球的生物圈产生明显的影响，这样的超新星被称为近地超新星，它们到地球的距离粗略为一百光年以内。超新星对类地行星所产生的负面影响的主要原因是伽玛射线：对地球而言，伽玛射线能够在高空大气层中引起化学反应，将氮分子转化为氮氧化物，并破坏臭氧层使地球表面暴露于对生物有害的太阳辐射与宇宙射线之下。据认为一颗近地超新星引起的伽玛射线暴有可能是造成奥陶纪-志留纪灭绝事件的原因，这造成了当时地球近60%的海洋生物的消失[127]。

有关近地超新星爆发的预测通常集中在有可能形成II型超新星的大质量恒星上，而在距太阳几百光年的范围内确实有几颗主要恒星有可能在短至一千年的时间内成为超新星；一个典型的例子是参宿四，它是一颗距地球427光年的红超巨星[128]。不过值得注意的是，一般认为这些预测中的超新星对地球几乎不会产生任何影响。

根据近来的推算，一颗II型超新星的爆发若要摧毁地球上臭氧层的一半，它距地球的距离需要小于8秒差距（合26光年）[129]。这类预测的结果主要与对大气层建立的模型有关，而它所用到的辐射通量来自对大麦哲伦星云内II型超新星SN 1987A的测量值。当前对在地球周围10秒差距范围内超新星爆发的几率的预测所得的的结果差别很大，从每一亿年一次[130]到每一百亿年一次[131]不等。

如果Ia型超新星的爆发距地球足够近，它们被认为是潜在的极大危险，这是由于它们都形成于普通的黯淡的白矮星，从而一颗Ia型超新星有可能在人们始料未及的情形下在一个未被认真研究过的恒星系统中爆发。有理论认为Ia型超新星影响地球的范围是1000秒差距以内（合3300光年）[132]，已知的最近候选者是飞马座IK（见下文）[133]。

1996年伊利诺伊大学香槟分校的天文学家在理论上推测，有可能能够从地层中的金属同位素来探测地球过去受到超新星影响的痕跡。随即经慕尼黑工业大学的研究人员报告，在太平洋的深海岩层中探测到了因近地超新星造成的铁-60的富集[134][135][136]。

银河系中超新星的候选者

参见：超新星候選列表
围绕着沃尔夫-拉叶星WR124的星云，距地球约21000光年[137]。

在未来的几千年至几亿年中，银河系中的多个大恒星都被认为有可能成为超新星，它们包括螣蛇十二[138]、海山二[139][140]、蛇夫座RS[141][142]、天蝎座U[143]、KPD1930+2752[144]、HD 179821[145][146]、IRC+10420[147]、大犬座VY[148]、参宿四、心宿二和角宿一[128]。

很多沃尔夫-拉叶星，例如天社一[149]、WR 104[150]、以及五合星团中的成员星[151]，都被认为是在“近”未来中成为超新星的候选恒星。

距离地球最近的超新星候选者是飞马座IK（HR 8210），它距地球只有150光年。它是一个由一颗主序星和一颗白矮星组成的密近双星系统，两者相距仅为三千一百万千米。据估计其中白矮星的质量约为太阳的1.15倍[152]，大约在几百万年后白矮星将通过吸积增长到足够的质量，从而演化为一颗Ia型超新星[153][154]。

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注釋

  1. ^ 數值是通過尾碼"nc"的對設基-26轉換，依據a=1、b=2、c=3、…、n=14、…、z=26。因此，nc=n X 26 + c = 14 X 26 + 3 = 367。
  2. ^ 對核心主要成分是氧、氖和鎂組成的白矮星，坍塌通常會形成中子星。在這種情況下，只有一小部分的恆星質量會在坍縮時期被彈出。
  3. ^ 根据美国物理学会中微子研究会议，Barwick, Beacom et al (2004)，大约有99%的引力势能以涵盖所有味的中微子放出，余下的1%的能量大约为1044焦耳。

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